(33 ) 

 tion (/3), en y faisant 1 = i''^, Q = R et T, — T = i , la relation 



ïïli 



avec (; généralement nul. La quantité (<I>, — <E>) est ici la variation de l'éner- 

 gie potentielle de i kilogramme du corps relative an changement de dispo- 

 sition intérieure susceptible d'accompagner la variation de température de 

 T à T + i, bien que le volume demeure constant. 



» Pour les gaz parfaits, nous avons dit plus liant que '!> est sans cesse 

 égal à zéro. L'équalion [è] donne alors R = A, si d'ailleurs 9 = o. En 

 d'autres termes, pour ces substances, la chaleur spécifique absolue est égale 

 à la chaleur spécifique sous volume comlant. Mais, pour les autres corps, 

 les deux chaleurs spécifiques dont il s'agit ne sont pas, en général, les 

 mêmes. Ainsi M. Hirn, en s'appuyant siu- les lois dont nous allons parler, a 

 déduit des chaleurs spécifiques, sous volume constant, de l'hydrogène et de 

 l'oxygène, que la chaleiu* spécifique absolue de l'eau est égale à o'^'*', 4- Or 

 la chaleur spécifique de ce liquide sous volume constant est très- peu diffé- 

 rente de I. On a donc R — k ■= environ o,6 =: — - — Cela prouve que, 



E ' 



bien qu'd n'y ait ni variation de volume, ni variation d'état physique du 

 corps, il se produit cependant un changement de disposition intérieure, 

 cjui, dans notre théorie, ne saurait consister qu'en une modification, si- 

 multanée ou non, de la forme et de la position des trajectoires de vibra- 

 tion des atomes. 



» Si l'on appelle R' la chaleur spécifique sous pression constante, on tire 

 des équations d^) et (5) 



L'expression (^'j— <I>,) représente la différence entre l'énergie potentielle 

 <I>', relative à la température ï + i pour la nouvelle disposition intérieure, 

 y compris le changement de volume, que prend le corps échauffé sous 

 pression constante, et l'énergie potentielle 0, relative à la même tempéra- 

 ture T + i, mais pour le volume primitif du corps, avec un changement 

 possible de disposition intérieuie. La quantité [0 , — 0), de son côté, re- 

 présente la différence qui existe entre les travaux des forces extérieures 

 mesurables physiquement, suivant que le corps est échauffé sous pression 

 ou sous volume constant. 



C.R., 187',, i"S<?mej(;e.(T.LXX\III,N» I.) 5 



