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» ni. Jnterprélntion mécanique de la loi de Diilong et Petit. — Tonles les 

 considérations précédentes étant admises, appelons 

 N le nombre d'atomes d'un poids I d'un corps simple; 



; le poids atomique, égal à — • 



» La formule (a), appropriée au cas d'un pareil corps, donne 



= AENiT, 



d'où 



2/E( 



» Pour un aulre corps simple à la même température que le premier, on 

 trouverait semblablement 



3/, Lf| 



d'où 



M __ JTO.Bî 



» La loi de Dulong et Petit consiste, on le sait, dans une certaine con- 

 stance, pour les corps simples, de leur chaleur spécifique alotnique vulgaire, 

 en appelant ainsi le produit du poids atomique par la clialeur spécifique 

 sous pression constante. 



» D'après les travaux de MM. Clausius et Hirn, cette loi serait tout à 

 fait rigoureuse en y introduisant les chaleurs spécifiques absolues entendues 

 comme nous l'avons expliqué plus haut. Si l'on admet cette manière de 

 voir, on a ki = /m'c 



» Il suit de cette égalité que ^mB- = \m,Ji^, c'est-à-dire que la force 

 vive moyenne vibratoire des atomes est la même pour tous les corps sim- 

 ples à la même température, quels que soient leur nature et leur état phy- 

 sique et constitutif. 



» IV. Interprétation mécanique de la loi de TVœstyn. — Considérons main- 

 tenant les corps composés et désignons par 



i, i',... les poids des atomes élémentaires de diverses espèces qui se grou- 

 pent pour constituer les molécules d'un pareil corps; 



m, m',... les masses de ces atomes; 



k, k',... les chaleurs spécifiques absolues relatives aux corps simples formés 

 respectivement par les atomes de même espèce; 



