( 223 ) 



inslnnUinée, laquelle serait justement la vibration r|ni se réaliserait si toutes 

 les forces qui agissent sur l'atome |)assaient, à partir de Tinslant considéré, 

 par les valeurs qu'elles devraient prendre précisément pour que le corps 

 ne change ni de disposition intérieure ni de température. 



» Ainsi, la trajectoire de vibration K, L, , correspondant au temps 

 t-\-dt, proviendra, en quelque sorte, non-seulement du changement de 

 forme et d'étendue de la trajectoire KL relative au temps /, mais encore de 

 son déplacement, parallèlement à elle-même et en orientation, par rapport 

 aux trois axes coordonnés mentionnés plus haut, après le transport, 



h, — -.^^^^ de kl en KL, de cette trajectoire primitive, sons 



^"^^î" l'influence du mouvement d'ensemble. 



" ^Î^^^^^CNv " ^^ ^°" côté, la durée de chacune des deux 



^>^ vibrations sera comptée à partir d'un point con- 



k — - — .^ L, '' venu de la trajectoire correspondante, caracté- 



""^^ risé par le fait que la force vive vibratoire de 



^/ l'atome y est nulle, ou s'y trouve valoir une 

 fraction déterminée de la force vive maximum. 



» En général, les deux époques de départ dont il s'agit ne correspon- 

 dront pas au même moment absolu pour les deux vibrations KL et K,L,. 

 Supposons que t = C -h nr exprime l'époque absolue où im atonie se trouve 

 en G à la fraction 7i de sa vibration KL de durée t. Quand l'atome sera venu 

 de G en G,, par le seul fait du changement de disposition intérieure du 

 corps, c'est-à-dire abstraction Jaitc de son mouvement vibratoire, sa position 

 G, correspondra évidemment, dans la vibration K, L, de durée t ■+- âr, à 

 une fraction de cette durée t H- 5t égale à n, si l'on convient expressé- 

 ment, ce qui est loisible, que les deux époques relatives aux positions G 

 et G, sont simidlanées. Dès lors, pour tenir compte à la fois de la sinud- 

 tanéité de ces deux dernières époques et, au contraire, de la non-cor- 

 respondance des deux époques susmentionnées d'où l'on compte la durée 

 des vibrations, il faudra, dans l'expression piécédente de t, considérer G 

 comme une fonction implicite de t, telle que la variation âC = — jiàz. 



» II. Des trois travaux partiels au.tïyue/s chaque atome est soumis dans les 

 changements de disposition intérieure et de température d'un corps. — On est 

 toujours libre de décomposer le travail élémentaire total des forces qui 

 actionnent chaque atome d'un corps eu trois parties satisfaisant aux con- 

 ditions suivantes : 



» La première partie servira à communiquer a l'atome le mouvement 

 d'ensemble IIG, soit à transporter la vibration instantanée de lil à KL. 



29.. 



