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léculaires extérieures mesurables djnamomëlriquement, qui sont appli- 

 quées ail corps; 



Xç, Yç, Zç, X'y,... les composantes des actions moléculaires iiilérieures. 



M Appliquons le théorème de d'Alembert. Mais au préalable, remarquons 

 que les quantités 8jc, ây, 8z sont exclusivement des chemins de changement 

 de disposition intérieure. Or, en vertu même de la propriété fondamentale 

 des forces calorifiques , rappelée dans le renvoi de la page 32 des Comptes 

 rendus du 5 janvier dernier, les travaux de ces forces, dus aux chemins de 

 l'espèce en question, sont sans cesse nuls (aussi bien, du reste, que ceux 

 dus aux chemins de mouvement d'ensemble), et, par suite, ils ne doivent 

 pas entrer en ligne de compte. Nous aurons alors trois équations de la 

 forme suivante : 



(«) 2Xo5a: + 2Xç5x = 2w^5x. 



» A un instant donné, classons tous les atomes du corps en séries 

 d'atomes ayant le même mouvement infinitésimal dû au changement de 

 disposition intérieure. Dans chacune de ces séries, les atomes occuperont 

 simultanément par (jroupe, sur leurs trajectoires de vibration, des positions 

 correspondant respectivement, si le corps est simple, à un certain nombre 

 des positions distinctes qu'un même atome du groupe considéré vient oc- 

 cuper successivement sur sa trajectoire dans le cours d'une vibration. A 

 cause du nombre immense d'atomes qui existent dans tout corps de volume 

 appréciable et y vibrent à la fois, chacun des groupes d'une même série 

 présentera à un même instant une suite considérable de phases relatives aux 

 travaux des forces d'inertie dus à un chemin élémentaire donné de chan- 

 gement de disposition intérieure. Celle suite se confondra avec une suite 

 de phases de même espèce extrêmement rapprochées concernant un des 

 atomes du groupe pendant la duiée d'une vibration déterminée, et pouvant 

 être regardée comme identique pour les divers groupes de la série et de 

 plus comme indépendante de l'instant considéré. 



» Pour les corps composés, ce qui précède est encore applicable, à con- 

 dition qu'on forme des séries et des groupes avec les atomes jouant le 

 même rôle dans chaque molécule intégrante, et ayant par conséquent des 

 trajectoires de vibration identiques. 



» En un mot, la somme Im-j^ âx pourra être regardée, à un instant 



quelcon(pie, connue se rapportant à un nond)re restreint cl défini d'atomes 

 pris dans chaque série de groupes et considérés à de nu'uws phases extrême- 

 ment rai)prochées d'une vibration f/e'term/We, d'ailleurs complexe si le corps 



