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est composé. Conséquemment, cette somme est, sans erreur sensible, une 

 quantité constante pour xn\ instant quelconque d'un mouvement vibra- 

 toire donné. En s'appuyant sur cette constance, on obtiendra, d'après une 

 démonstration analogue à celle de notre Note des Comptes rendus du 

 I I août 1873, 



» Cherchons à transformer cette dernière expression; pour cela, remar- 

 quons que l'on a 



(4)- 



^ÔX: 



dc^-- dt -Tt P(l H - 'i ^'H ' 



d'où 



Or le terme entre crochets du second membre de cette équation est nul; 



, d.v 

 car, évidemment, la quantité — Sx aura repris, à la fin de la vibration, 



la valeur qu'elle avait au commencement; de la sorte il viendra 



1} Il restera à transformer le second membre de cette équation. En appe- 

 lant toujours n la fraction, relative à l'instant considéré, de la durée t de 

 la vibration, on aura d'abord, comme il a été dit au § I, 



« = C + «T, 



C étant une fonction implicite de t. 



» Maintenant désignons, |)our chaque atome, par 

 B^, Bj?, Br les projections sur les trois axes convenus de coordonnées, 

 des moyennes des carrés des vitesses vibratoires pendant ladite durée 

 de la vibration; 



D^, D,, Dj les coordonnées d'im point convenu de la trajectoire de vibra- 

 tion. Connue il est loisible et avantageux de le faire, nous prendrons 

 pour ce point la position actuelle de l'atome. En tout cas, les variations 

 des coordonnées dont il s'agit correspondront exclusivement au dépla- 

 cement qui résulte pour l'atome du changement de position, /^ar«//è/emt;n/ 

 à elle-même^ de la trajectoire en question par rapport auxdits axes de 



