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 sur les points de la barre placés à son intérieur, mais snr tontes les antres 

 partie#jnsqu'en M et en N, pour orienter les courants particulaires du 

 fer. 



» On reconnaîtra d'abord que les parties du courant projetées en D 

 agiront sur la face inférieure de la barre, mais non sur la face supérieure, 

 attendu que les actions magnétiques ne se transmettent pas directement à 

 travers le fer; de même, la portion liu courant projetée en C agira snr la 

 surface supérieure et à luie très-petite distance au-dessous. Considérons 

 exclusivement cette action. 



» La loi d'Ampère veut que des courants particulaires fermés, placés 

 en O, sous l'influence d'un courant fini C, se dirigent en 0(i dans le 

 plan COG, allant en O dans le même sens que C, et en G dans une direc- 

 tion contraire, de sorte que sous le fil C les courants de la face supérieure 

 soient verticaux et se rapprochent de l'horizontalité à mesure que ce point O 

 s'éloignera. Il y aura donc une orientation de ces courants, mais une orien- 

 tation différente de celle qui est généralement admise. 



» Soit une seconde bobine EFKL, elle tendra à placer le courant parti- 

 culaire O suivant LOH, et les deux effets se superposeront. Il y aura deux 

 cas : quand les deux bobines sont parallèles, la résultante des actions pla- 

 cera le courant particulaire suivant la verticale Ol au milieu O de la 

 barre, et dans des directions peu différentes depuis le milieu O jusqu'aux 

 deux bobines. 11 en résultera des solénoïdes parallèles entre eux et à l'axe 

 de la barre, avec une ligne moyenne en O. Ils constitueront un aimant, 

 dont les pôles seront contraires, vers D et R, et la formule de leurs tensions 

 sera la même que pour un aimant simple; l'expérience montre qu'il en est 

 réellement ainsi. 



» Mais si les courants des deux bobines sont opposés, ils tendent à di- 

 riger horizontalement le courant particulaire O qui se trouve posé à plat 

 sur la face supérieure de la barre, chacune de ses deux moitiés étant atti- 

 rée vers AB et vers CD dont les actions concourent. A mesure que le 

 point O se rapproche de l'une des deux bobines, l'action de celle-ci pré- 

 domine, et le courant particulaire s'incline de plus en plus, jusqu'à se 

 mettre vertical sous AB et EF. 



» Ainsi il n'y a plus de solénoïdes; le milieu O n'est pas le point où l'ac- 

 tion résultant des deux bobines est nulle, ni celui où se place un point con- 

 séquent, ni celui où les courants particulaires restés verticaux changent de 

 signe; c'est le point où ces courants sont horizontaux, et d'où ils vont en 

 s'inclinant de plus en plus jusqu'à être verticaux sous ces bobines. Cela 



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