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 que celle expression devient d'autant plus petite que le lemps t, qui se trouve 

 au dénominateur, devient plus grand, et, de même, on peut dire de la valeur 

 moyenne de cette expression qu'elle s'évanouit pour un temps très-grand. 

 a Si maintenant nous abandonnons la supposition que les variables (7,, 

 Çj,..., q„ changent périodiquement, et que nous supposions seulement que 

 le mouvement soit stationnaire, nous pourrons néanmoins introduire pour 

 chaque variable un certain intervalle de temps comme durée moyenne de 

 ses changements. En désignant ces intervalles par /, , /o,. . ., /„, nous pro- 

 céderons comme plus haut. Nous déterminerons les phases des diverses 

 variables par les équations 



(5) tz=i,o,= L 'jj = . . . = /„ y„; 



nous prendrons, comme variation d'inie variable, la différence entre les 

 valeurs de la variable qui appartiennent, dans les deux mouvements, à 

 une même phase, et nous formerons, au moyen de ces variations, l'ex- 

 pression 



^ p5q — h Sk 



» A l'aide de celte expression, nous pourrons formuler notre théorème 

 comme suit : Dans tous les cas oh l'on peut, par un choix convenable des inter- 

 valles de temps ( , , ?a > • - • i '« -, Jcire évanouir la valeur moyenne de celle expression 

 pour un temps très-grand, l'équation (I) est valable. 



» On peut donner encore d'autres formes intéressantes à l'équation (I). 

 En vertu de l'éqiialion (2), on peut la transformer en 



(II) Mj = i^^aios(/Yr)+jf c?^ 



et en posant 



(6) E = U + T = -+- T, 



où E est l'énergie totale du système donné, on peut écrire 



(III) ^E=^^^log(/Y/)+2f o^ " 



ANATOMIE COMPAliÉE. — SurTosselet Iwméro-capsulaire de l'Ornitlwrlijnque. 



Note de M. Cu. Maktixs. 



i( La Communication que j'ai eu l'honneur de faire à l'Académie {Comptes 

 rendus, 12 janvier 1874, p- «07 de ce volume) sur les extrémités antérieures 



