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» On avait ainsi le poids de la vapeur, son volume, la température et la 

 pression. 



» La pression étant très-faible, la vapeur était dans les conditions les 

 plus rapprochées de l'état de gaz parfait. 



» M. Dulong, à qui je soumettais l'objection qui se présente naturelle- 

 ment à l'esprit, c'est-à-dire, la condensation probable de la vapeur dans 

 le tube capillaire, m'assura qu'elle n'avait pas lieu. Il est probable que 

 cette condition se réalise, l'expérience étant effectuée rapidement, et rien 

 ne s'oppose à ce qu'il en soit ainsi, puisqu'on peut s'arranger de manière 

 à. n'avoir qu'une lecture à faire, celle qui concerne la pression. 



» Tout en faisant remarquer que M. Dulong, dont tout le monde con- 

 naissait la scrupuleuse réserve, n'a jamais rien publié à ce sujet, je croirais 

 manquer à sa mémoire si je n'indiquais pas en ce moment, une méthode qu'il 

 m'avait signalée plusieurs fois, comme digne de la confiance des physiciens. » 



THERMODYNAMIQUE. — Obsei-valions à propos de la dernière Communication 

 de M. Clausius sur l'équation l — = o ; par M. A. Ledieu (i). 



« Nos communications à l'Académie sur « une nouvelle ihéorie mécanique 

 de la chaleur déduite uniquement des principes connus de la Dynamique » ont 

 commencé dans les Comptes rendus du i4jnillet i8j3. 



M Notre préambule débutait ainsi : 



« Les idées se portent aujourd'hui vers des recherches partant d'un certain nioavement 

 supposé pour les ébranlements des atomes pesants ou éthérés, qui produisent les phéno- 

 mènes calorifi(iues. 



11 Les travaux sur cette matière ne sont encore cpi'cn très-petit nombre, et ils ne con- 

 cernent (pie les j^az. Toutefois JI. Clausius a récemment (t. CXLII des Jnnalcs tic Poggen- 

 dorff] attaqué la question d'une manière plus générale, et a essayé de déduire uniquement 

 des théorèmes connus de la Mécanique le principe de Carnot. 



» Nous nous pro|)osons aujourd'hui d'aborder le même sujet en l'étendant, et en en for- 

 mant une sorte de corps de doctrine comprenant des démonstrations directes des prin- 

 cii)os fondamentaux de la Thermodynan)i(]ue. 



11 Après avoir lu l'enchaînement de nos démonstrations, le lecteur pourra apprécier ce 

 qu'il V a d'original dans notre travail, et juger en quoi consistent et d'nù proviennent les 

 différences existant entre nos raisonncnicnts et ceux de IM. Clausius. i> 



» J'ai donc été, dès ma première Communication, au-devant de la 



(i) Voir les Comptes rendus diu i6 février, p. 46' de ce volume. 



C. R., 187.',, I" Semestre. (T. LXXVIll, ÎN» 8.) 7° 



