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 que sur le magnétisme temporaire. Ainsi, même clans un barreau normal, 

 un certain magnétisme permanent se trouve superposé à un magnétisme 

 temporaire de sens contraire. 



» Il serait donc assez naturel de revenir à une ancienne hypothèse 

 d'après laquelle la condition, quelle qu'elle soit, qui correspond à la pos- 

 sibilité de la conservation d'un certain magnétisme permanent, ne serait 

 communiquée, dans l'aciération ou la trempe, qu'à un certain nombre de 

 molécules, les autres conservant leiu's propriétés premières. Si l'on re- 

 marque : 1° que les lois du magnétisme temporaire de l'acier paraissent 

 identiques aux lois du magnétisme induit dans le fer doux; 2° que le dé- 

 veloppement du magnétisme permanent est éminemment variable d'une 

 espèce de fer ou d'acier à une autre, et pour une même espèce, suivant des 

 conditions physiques quelquefois insignifiantes, on sera porté à examiner, 

 de plus près qu'on ne l'a fait jusqu'ici, les conséquences de cette hypo- 

 thèse. 



» Considérons un cylindre de dimensions élémentaires, mais de longueur 

 très-grande, relativement à sou diamèlre. Siii)posons les deux espèces d'é- 

 léments magnétiques répandues au hasard, mais en proportion déterminée, 

 dans toutes les parties du cylindre, et faisons agir une force magnétique F 

 dans le sens de l'axe. Si les molécules dénuées de pouvoir coercitif exis- 

 taient seules, le cylindre prendrait un moment magnétique AFAf, où 

 Av représente le volume du cylindre et /c un coefficient qui dépend de la 

 densité des molécules considérées. De même les molécules douées de pou- 

 voirs coercitifs, si elles étaient seules, prendraient un moment magné- 

 tique çF Af. 



» Si l'on suppose les coefficients d'induction A- et q constants, ce qui est 

 sensiblement vrai pour de petites valeurs des forces inductrices, et si l'on 

 désigne parc un coefficient dépendant du groupement des éléments magné- 

 tiques des deux espèces, on trouve que le moment magnétique communi- 

 qué au cylindre par la force F sera, en tenant compte des réactions des 

 deux sortes de molécules, 



M = i±^±^FA.; 



I — c' Aq 



après la cessation de la force F, elles conserveront un moment 



m = (i -/-F Av. 



Cette quantité est ce qu'on appelle d'ordinaire \c macjnélismc pcrmanenl. Le 



c. K., xi'jli, 1" Semestre. (T. LXWlll, N" 0.) 7^' 



