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 magnétisme temporaire qui disparaît par la cessation de la force F est 



p. = M — ta — /iFAi'. 



i> On voit par là que les deux coefficients de magnétisme temporaire et 

 (le magnétisme permanent, qu'on détermine d'ordinaire, ne sont pas des 

 cjuantités de la même espèce. La quantité ç, analogue par son rôle à A, 

 s'obtiendrait en divisant le coefficient ordinaire de magnétisme permanent 



(i 4- chf 



par ^^ -p. 



» Il est évident et l'on vérifie sans peine sur un cas particulier que le 

 moment magnétique total M est intermédiaire à ceux que produirait la 

 même force F, agissant sur deux cylindres égaux au premier, et ne compre- 

 nant chacun qu'une espèce de molécules avec la même densité totale; mais 

 il n'en est pas de même du moment résiduel w, qui, pour inie valeur donnée 

 de ^, est d'autant plus grand que le coefficient k de magnétisme temporaire 

 est plus grand lui-même; et, comme le coefficient k relatif au 1er doux est 

 énorme, ou voit que l'adjonction d'une certaine quantité de fer doux à 

 l'acier le plus dtir peut augmenter le magnétisme résiduel de celui-ci. L'em- 

 ploi des armatures de fer doux dont on garnit l'extrémité des faisceaux 

 magnétiques, pour en augmenter la puissance, vient à l'appui de notre as- 

 sertion. Nous ferons aussi remarquer que, d'après M. Jamin, les variétés 

 d'acier les plus riches eu carbone et les plus fortement trempées ne pré- 

 sentent pas les moments magnétiques résiduels les plus forts : ce qui doit 

 être si les molécules de fer doux y sont très-rares, comme on doit le sup- 

 poser. Nous nous réservons de revenir stu- ce sujet ultérieurement et d'en 

 développer les résultats par le calcul et par l'expérience. 



)) La théorie complète des phénomènes de rupture dont nous nous 

 sommes occupé dans une Communication précédente exigerait une con- 

 naissance rigoureuse des deux fonctions de magnétisme temporaire et de 

 magnétisme permanent de l'acier. Considérons deux corps A et B soumis 

 à une même force inductrice, mais invariablement liés l'un à l'autre. Après 

 la cessation de la force inductrice, le corps A demeure soumis à l'action 

 de B et conserve, en dehors du moment magnétique résiduel qui lui res- 

 terait après l'ablation de A, un moment de même sens ou de sens contraire 

 produit par l'influence de B, et qui n'est permanent qu'autant que le lien 

 de A et de B subsiste. On pourrait appeler cet excès magnétique moment 

 magnétique subpermnnenl. Dans l'expérience du faisceau rompu parallèle- 

 ment à l'axe, le magnétisme suhpermanenl est de sens conti'aire au m.igné- 

 tisnie permanent. Il serait de même sens dans le cas d'une aiguille cylin- 



