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 l'excès de réfraction. Si l'on admet en outre les lois de Mariolte et de Gay- 

 Lussac, on peut donc représenter les variations de réfraction d'un gaz avec 

 la température et la pression par la formule 



l) (l -\-a.t) «„— I 



H " 760 ' 



dans laquelle n est l'indice de réfraction à la température i et à la pression 

 H, a le coefficient de dilatation des gaz et «„ l'indice de réfraction à la 

 température de zéro et sous la pression normale. 



» Depuis les mémorables travaux de M. Regnault, il est facile de pré- 

 voir que cette relation n'est qu'approchée ; j'ai fait à ce sujet un grand 

 nombre d'expériences, et je demande à l'Académie la permission d'en indi- 

 quer les principaux résultats. 



» J'ai employé d'abord la réfraction dans un prisme, suivant la méthode 

 de Biot et Arago ; mais, malgré (quelques perfectionnements apportés à 

 cette manière d'observer, je n'ai pas tardé à reconnaître que le phénomène 

 des interférences comporte une précision plus grande. L'appareil dont je 

 me suis servi, et que le défaut d'espace ne me permet pas de décrire com- 

 plètement, se compose d'un spectroscope dont le collimateur est très- 

 éloigné des prismes réfringents. Les rayons parallèles qui sortent du colli- 

 mateur sont coupés, à l'aide d'une de ces bilames qu'a imaginées M. Fizeau, 

 en deux faisceaux égaux qui restent parallèles entre eux, mais sont séparés 

 par un intervalle de plusieurs millimètres. Ces deux faisceaux traversent 

 séparément deux tubes à gaz fermés par des lames de verre, puis sont ra- 

 menés au contact par une bilame disposée en sens inverse de la première, 

 et sont enfin réfractés par les prismes. 



» Si l'on établit une différence de marche entre ces deux faisceaux, soit 

 par une différence de pression dans les tubes à gaz, soit par une rotation 

 des bilames, et si, de plus, le retard maximum a lieu sur celui des deux fais- 

 ceaux qui traverse lesprismesle plus près des arêtes réfringentes, on observe 

 dans le spectre des cannelures alternativement sombres et brillantes qui 

 sont connues sous le nom de bandes de Talbol. Comme les bandes ne se 

 produisent pas si le retard maximum a lieu sur l'autre moitié du faisceau 

 primitif, il y a dans ce phénomène une sorte de dissymétrie qui paraît d'a- 

 bord singulière, mais dont l'explication a été donnée par M. Airy d'une 

 manière complète. 



)) En tout cas, l'ordre de la frange F, que l'on observe en un point du 

 spectre dont la longueur d'onde est X, est lié à la différence de marche A 



