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 ajoute fie l'eau à l'acide sulfurique, SO''H, par huitièmes et quartsd'équiva- 

 lents successifs. Or, jusqu'à un équivalent, les chiffres obtenus sont, à peu 

 de chose près; proportionnels à l'eau additionnelle ; tandis qu'au delà ils 

 décroissent rapidement, en suivant luie marche analogue à celle d'une 

 progression géométrique. Il semble donc que le premier effet de l'action de 

 l'eau soit de former le composé défini : SO^H, HO. 



» 6. La grande stabilité de ce composé, même à l'état liquide, com- 

 parée à celle des autres hydrates sulfariques, est encore attestée par les 

 courbes relatives aux tensions de vapeur de ces hydrates, que M. Regnault 

 a pu])liées dans ses recherches sur l'hygrométrie [Annales de Chimie et de 

 Physique, 3" série, t. XV, p. 173). En effet, la tension de la vapeur émise 

 par l'hydrate SO'' H, HO est excessivement faible et varie à peine entre 

 zéro et 5o degrés (de o™™, t à o""°,G); tandis que la tension des mélanges 

 SO*H, 2HO; SO^H, 3 HO; etc., faible également vers zéro, croît rapide- 

 ment avec la température : ce qui atteste une tendance bien plus mar- 

 quée à la dissociation, cette tension étant attribuable, en totalité ou à peu 

 près, à la séparation delà vapeur d'eau. 



» 7. Les chaleurs spécifiques fournissent un nouvel argument. En effet, 

 d'après les mesures concordantes de MM. Pfaundler, Thomsen et Mari- 

 gnac, la chaleur spécifique moléculaire de l'hydrate SO'H, HO est à peu 

 près la somme de celle de ses composants; tandis que celle des mélanges 

 plus hydratés est inférieure à ladite somme et décroît lentement, jusqu'à 

 devenir moindre que celle de l'eau elle-même qui concourt à les former 

 (à partir de 5oH-0^ environ). 



» 8. Non-seulement ces faits peuvent être invoqués pour prouver l'exis- 

 tence de l'hydrate liquide, mais ils entraînent une conséquence nouvelle 

 qu'il me paraît utile de signaler ; c'est que la chaleur développée dans la 

 combinaison de l'acide monohydraté avec un nouvel équivalent d'eau : 



SO^H + HO dégage H- 3. 1 (tous les corps liquides) 



doit ê'''e à peu près constante entre zéro et 5o degrés et même au delà. En 

 effet, le t-rme U — V^ (le — 1c^) (T— <) qui exprime la variation de la cha- 

 leiu' de combinaison avec la température est nul pour un pareil système, 

 d'après la relation précitée des chaleurs spécifiques, en tant que celles-ci 

 pourront être regardées comme constantes dans les limites indiquées de 

 température. 



Or le contraire arrive en général pour les simples mélanges liquides ou les 

 composés dissociés. Par exemple, la chaleur dégagée lorsqu'on étend avec 



