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» III. Considérons maintenant le cas ou les deux élémonts do courant 

 sont situés sur le prolongement l'un de l'autre. 



» On peut assimiler le phénomène qui se passe dans l'tm des conduc- 

 teurs au mouvement d'im fluide qui posséderait des vitesses égales aux vi- 

 tesses relatives de l'élher en chaque point du conducteur. En apphquant 

 alors le théorème de BernouUi, la différence des |)rcssions qui s'exercent 

 aux extrémités du conducteur élémentaire correspond à une action réci- 

 proque, dirigée suivant la ligne qui joint les éléments, attractive ou répul- 

 sive suivant que les courants sont de sens contraire ou de même sens, ayant 

 pour expression 



Ulsi'ds' 



» IV. Il est facile de passer au cas de deux courants élémentaires situés 

 d'une manière quelconque en décomposant les deux courants, comme on 

 le fait hahituellement. 



» Soient et 0' les angles de ds et de ds' avec la ligne de jonction des 

 deux éléments; s l'angle que forment les plans menés par la ligne de jonc- 

 tion et par chacun des éléments. Pour trouver l'action des deux courants 

 élémentaires, il sufBt d'examiner les actions mutuelles suivantes : 



» 1° L'action de deux courants parallèles perpendiculaires à la ligne de 

 jonction. Cette action, d'après ce qui précède, a pour valeur 



/i ds i' ds' . . . /., 

 = 2 sin& smw cos£. 

 /■■' 



» 2° L'action de deux courants situés en ligne droite. Cette action, 

 d'après ce qui précède, a pour valeur 



,, idsi'ds' . «, 



/'— cosScosô'. 



» 3° Les actions des autres courants provenant de la «lécomposition de 

 ds et de ds'. Ces actions sont nulles dans la théorie précédente. 

 » L'action mutuelle des deux courants est alors 



F-/-/'. 



» On retrouve ainsi la formule d'Ampère multipliée par a; on sait qu il 

 faut multiplier celte formule j)ar a pour faire coïncider les intensités des 

 courants dans l'électrodynamique et dans lèlectromagnétisme. 



» V. Le travail qui résidte du déplacement de deux conducteurs traversés 



