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Tableau IL 



Distances. 1 Innic. 2 lames. 3 lames. A lames. 5 lames. lames. 8 lames. 



5,1 8,8 9,3 io,9 ii,5 i?.,') 12,8 



KO ?.,4 5,1 6,1 7,0 8,1 c),i 9,9 



100 1,7 3,8 5,0 5,7 6,9 7,5 8,0 



150 1,3 3,0 4,0 4,8 5,8 6,4 6,9 



200 i,t 2,3 3,2 4,0 4,7 5,3 5,8 



300 0,7 1,3 1,4 2,6 3,0 3,4 3,9 



400 0,6 «),(i 0,8 1,5 1,4 2,0 2,2 



j 11,3 31,6 3o,o 37,7 4'5t) 5o,o 52,7 



m 12,20 25,23 37,32 49)86 57,45 69,6 96,08 



— 12,20 12,61 12,44 12,46 11,49 'i,6o 12,01 



)) Ces expériences conduisent aux remarques suivantes : 



» 1° A mesure que le nombre des lames augmente, les intensités crois- 

 sent en chaque point. Un faisceau possède donc en quantité et en tension 

 plus de magnétisme que chacun de ses éléments. 



» 2° Les courbes magnétiques, d'abord conformes à la loi de Biot, et 

 très-convexes par rapport à l'axe des longueurs, se redressent progressive- 

 ment et s'étalent peu à peu vers la ligne moyenne. Elles tendent vers une 

 droite passant par le milieu et atteignent à la limite Vaimant normal, dont 

 j'ai donné autrefois la théorie. 



B 3° La totalité m du magnétisme du faisceau a été calculée par la for- 

 mule (i). On voit que — est constant, c'est-à-dire que le magnétisme total 



est égal à la somme des magnétismes de chaque élément. 



» /|° On en conclut que le faisceau est aimanté dans toutes ses parties, 

 aussi bien au centre que sur le contour de la section moyenne, et c'est pour 

 cela qu'il est plus énergique c|u'nii barreau unique qui aurait la même 

 épaisseur, lequel n'a qu'une aimantation superficielle. 



» 5° 11 faut admettre que les fdets élémentaires, gardant leurs places 

 dans la section moyenne de chaque lame, se prolongent en développant 

 (les phénomènes d'influence jusqu'aux surfaces extérieures, et les pôles de 

 chaque lame, abandonnant les parties en contact, viennent tous s'épanouir 

 à l'extérieur sur les seules surfaces restées libres. 



» IIL D'après la formule (2), le magnétisme contenu séparément dans 

 n lames est 



