( i38/i ) 

 il est bien évident, dès lors, que si l'on désigne par R, r, r', r" , ... les dis- 

 tances des pôles au centre, on ne peut avoir 



MR = ?«/•+ m'r'+ m"r",...; 



dans certains cas, le premier membre sera plus grand que le second, dans 

 d'autres il sera plus petit. 



» Je vais montrer aujourd'hui comment les lois des faisceaux se modi- 

 fient sans cesser d'être très-simples, quand les lames, au lieu d'être rigou- 

 reusement appliquées et serrées l'une contre l'autre, sont séparées à des- 

 sein par des intervalles réguliers. J'ai opéré sur vingt-deux lames obtenues 

 au laminoir d'un seul jet; elles étaient bien identiques, avaient r mètre de 

 longueur, 5o millimètres de largeur et i millimétré d'épaisseur. Je commen- 

 çai par étudier séparément plusieurs lames isolées prises au hasard, puis 

 des faisceaux de 3 lames serrées entre elles; j'ai obtenu les valeurs suivantes 



pour le magnétisme total fi = — d'une seule lame rj- exprime les ordonnées 



moyennes sur l'étendue du plat, j-, les ordonnées sur la tranche. 



Tableau I. (Écarlemcnt, nul.) 



3 lames saturées. 1 seule lame. 



Distances. _>■ y, _r i 



10,8 11,5 6,6 6,7 



oO 6,7 7,8 3,0 4)0 



100 4,3 5,6 1,3 1,9 



150 2,8 3,7 o,7 0,9 



200 1,9 3,4 0,5 0,7 



300 0,7 1,2 0,2 0,3 



400 0,2 0,4 " » 



V 



■y. . . ■ 23,2 28,6 8,8 9,02 



W=:25,3 — = 8,4 '«::=9,0 



m 

 Moyenne... — = 0,7. 



« 



» Ainsi, chaque lame possède une masse magnétique /j. égale en moyenne 

 à 8,7; le pôle est très-près de l'extrémité, à 3o millimètres environ. Si l'on 

 forme un faisceau peu nombreux de /i lames, il contient à son extérieur une 

 totalité magnétique m = [xn^ et l'on retrouve sur chaque lame, en défai- 

 sant le faisceau, le magnétisme /j. qu'elle avait à l'origine; mais, si ce faisceau 

 dépasse la limite, c'est-à-dire si n dépasse le nombre de lames qu'il faut 



