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)) Pour nous représenter le mouvement de l'air, nous considérerons 

 l'effet d'un coup de pompe qui élève chaque seconde, par exemple, un 

 poids p d'air de la pression P' à la pression P, tandis que le réservoir 

 A reslitue dans le même intervalle à B, par le conduit D le même, poids p, 

 qu'il possédait à la pression P et rend à la pression P'. 



» Il y a dans l'opération une perte et un gain qui se compensent. 



» La perte, c'est la machine à vapeur qui y pourvoit en dépensant par 

 seconde un certain travail pour faire mouvoir dans le sens de la pression P 

 le piston de notre appareil, dont les deux faces sont en relation avec 

 les milieux caractérisés par les pressions P et P'. 



Le gain, c'est le gaz qui en profite, il s'échauffe; pris à la température 

 T' en B par la pompe, il est renvoyé en A à la température T. 



» Il est vrai qu'il rend exactement de A en B, en revenant par le con- 

 duit L, ce supplément d'énergie que'le travail de la machine lui a fourni. 



» Nous voici donc amenés à exprimer que le mouvement du gaz de A en B, 

 c'est-à-dire d'une extrémité à l'autre de la conduite L, est identique au 

 flux idéal de chaleur, tel que Fourier le conçoit dans sa théorie. 



» Entre A et B, il y a par seconde un flux d'un certain nombre de ca- 

 lories qui se transmettent suivant la loi de l'abaissement de la température 

 proportionnel à la distance, et ce flux est réalisé par la circulation d'un 

 poids d'air à volume constant dans lequel les tranches sont sériées par 

 des valeurs uniformément décroissantes de Vénergie intérieure. 



» Précisons cet exposé avec les notations usuelles. 



» Le flux Q de chaleur par unité de longueur, suivant Fourier (à travers 

 une section I), entre deux points distants d'une longueur /, et à des tem- 

 pératures respectives T et T', est 



„ T-r 



Q = 7— T-; 



y représente le coefficient de conductibilité. Ainsi nous pouvons dire 

 que le poids d'air parcourant l'unité de longueur dans l'appareil du prin- 

 cipe sera 



p, représentant le poids d'air passant par seconde à travers l'unité de lon- 

 gueur, quand la différence des températures est de i degré. 



» Ce sera pour chaque gaz une constante, dépendant de sa constitution 

 propre, et qu'il sera peut-être aisé de rattacher au poids atomique. 



» Si Ion opère avec des gaz différents, on aperçoit immédiatement une 



