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» M. Ediund appuie toute sa ihéorie sur la loi des coiir.ints dérivés 

 (partage des intensités en raison inverse des résistances), vérifiée dans les 

 courants galvaniques. D'après notre point de départ, la loi doit s'appli- 

 quer aussi à l'nii: 



» L'intensité I est définie par l'expression 



(i) I = n X c/ X Li, 



u étant la vitesse, d la densité, îi la section. 



» La résistance envisagée comme la contre-pression capable d'arrêter le 

 mouvement est proportionnelle à l'intensité du courant (c'est une consé- 

 quence du fait expérimental que la résistance dans le courant électrique 

 est inversement proportionnelle à la section; en Hydrodynamique, sur ce 

 point, les expériences ne sont pas d'accord entre elles, il sera discuté plus 

 tard). 



» Nous continuons le raisonnement. On exprimera que la résistance est 

 proportionnelle à l'inlensité du courant, en écrivant 



RP. = MI, 



R résistance d'une tranche comprise entre deux sections dislantes de 

 l'unité de longueur (élément de courant) sur l'unité de section; M inie 

 constante. 



» Nous calculerons le Irauail mécanique opéré par le courant pendant 

 l'unité de temps. 



» L'élément est repoussé de la longueur u, le travail opéré par la résis- 

 tance est 



MI X n. 



Or, d'après (i), 



"=;E' 



» Le travail mécanique de l'élément sera donc 



MP 



du 



1) Le travail mécanique du courant entier sera 



MIV ... 

 (2) TÏT ( )• 



(* ) M. Ediund fait la remarque que rexpicssion (2), qu'il a))|)Iiquc à l'élher de densité </, 

 est la traduction de la loi de Joule : « La ijuantité de chaleur dégagée par le courant galva- 

 nique est égale au produit du carré de l'intensité par la résistance. • Pour faire apparaître le 



G. R., 187't, 1" Scmeitre. (T. LXXVUl, M» 23.) 2l3 



