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 qu'on considère comme n'ayant d'action que les impulsions estimées sui- 

 vant la normale commune aux deux corps. 



» 2° Pendant la durée du phénomène, cette normale conserve la même 

 direction ; de plus, ce sont les mêmes points qui demeurent en contact, et 

 enfin les atomes de chacun des corps ne subissent, les uns par rapport aux 

 airtres, que des déplacements négligeables : tout ceci revient, en définitive 

 à regarder les corps comme rigides et immobiles dans l'espace pendant 

 ladite durée, bien que les variations, tant en grandeur qu'en direction, 

 que les déplacements atomiques, si restreints qu'ils soient, déterminent 

 dans les actions moléculaires ainsi que dans les vitesses des divers points 

 des systèmes, prennent des valeurs considérables. 



» 3° De l'hypothèse de rigidité, il résulte que les vitesses considérées 

 sont, en fait, les vitesses d'emem^/e (§ II), et non réelles, des divers points 

 des systèmes. 



)) 4° Les corps sont supposés parfaitement élastiques. 



» La condition à^ élasticité a été introduite dans les démonstrations dont 

 il s'agit en égalant les forces vives cVensemble totales des deux corps avant et 

 après le choc. Or nous verrons au § VI que cet teégalité exige, outre la constance 

 des températures, que la somme tant des énergies potentielles des deux corps 

 que de ce que nous appelons le potentiel au contact redevienne la même 

 à la fin qu'au commencement de la collision. Comme ces diverses quan- 

 tités sont indépendantes les unes des autres, il faut et il suffit que chacune 

 d'elles repasse par sa valeur primitive à la fin du choc. Cela a lieu lorsque 

 les corps reprennent à ce moment la même disposition intérieure qu'au 

 début, et de plus que leurs points qui s'actionnent mutuellement se 

 trouvent dans les mêmes positions relatives. Cette double condition n'en- 

 traîne ni que la disposition intérieure de chacun des deux corps demeure 

 constante pendant toute la durée de la collision, ni que les positions 

 relatives des points en question, et conséquemment les actions molécu- 

 laires correspondantes, soient identiques deux à deux pour les divers in- 

 stants des deux périodes qui, comptées du moment de la plus grande com- 

 pression, s'étendent jusqu'au commencement du choc d'une part et jusqu'à 

 la fin de l'autre. Tovitefois, les deux démonstrations dont nous nous occu- 

 pons renferment, d'après ce que nous venons de dire plus haut en 2°, la 

 première de ces deux hypothèses, mais aucunement la seconde. Or c'est 

 de cette dernière circonstance que résulte tout le développement que né- 

 cessitent lesdiles démonstrations. 



» Et en effet, si, à l'instar de certains auteurs, on admettait la seconde 



