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 la différence entre les denx valeurs que possède le potenliel au contacl à 

 la fin et au cominenccment de la collision. 



» Pour qu'il v ail égalité entre les forces vives réelles totales avant et 

 après le choc, il faut et il suffit (|ue le premier melnhre de l'équation (7) 

 soit égal à zéro. Mais si l'on réfléoiiit à l'indépendance des énergies poten- 

 tielles des deux corps tant l'un vis-à-vis de l'aulrc qu'à l'égard du poten- 

 tiel au contact, l'annulation dont il s'agit exige qu'en général chaque éner- 

 gie potentielle ainsi que le potentiel au contact reprennent respectiveineni, 

 à la fin du phénomène, leur valeur du début. 



" Ces conditions conviennent expressément aux corps élastiques; mais 

 elles peuvent encore se rencontrer dans le cas de cotps mous ne se défor- 

 mant pas sensiblement, et par suite conservant la même énergie poten- 

 tielle, si par ailleurs les deux corps en présence ne se trouvent pas soudés 

 ou au moins collés ensemble après la collision. Ce fait n'est p;is, bien en- 

 tendu, en contradiction avec le théorème de Carnot ; car ce théorème se 

 l'apporte aux vitesses d'ensemble et non aux vitesses réelles, et l'on conçoit dès 

 lors que les forces vives d'ensemble perdues ou gagnées corresiiondent à une 

 augmentation ou à une diminution des forces vives vibratoires. 



» Occupons-nous maintenant de l'égalité des forces vives d'ensemble 

 totales avant et après le choc. Il faut poin- cela commencer par nous rap- 

 peler la relation (6 bis) des Comptes rendus du 28 juillet 18^3, qui lie les 

 forces vives réelles aux forces vives d'ensemble et vibratoires, savoir : 



Imv^ —- linli'- -^ linar. 



Dès lors, le deuxième membre de notre équation (7) ci-dessus pourra 

 s'écrire 



'.ni[a'\— n''-] 1m' [a'] — a'- 



mais ra|)pelons-nous [Comptes rendus du i8 août 1873) que 



1 ma' , 



en désignant par 



A la chaleur spécifique absolue ; 



E l'équivalent mécanique de la chaleur ; 



T la température absolue; 



g l'accélération des graves. 



