— 440 — 



положность кристаллографическому комплексу, другой спмволъ, выводимый 

 И37. перваго введепхемъ кратныхъ множителей, выражаетъ отнюдь не поло- 

 жение того же атома, а можегъ быть совсЬмъ другого, а вообще не выра- 

 и?аетъ никакого атома, а только возможное ноложенхе для какого-нибудь 

 новаго атома, но притомъ конечно такую точку, которая ленштъ на цен- 

 тральной прямой, проходящей чрезъ первый атомъ. Въ самомъ центр Ь атомъ 

 можетъ быть представлеиъ или н^тъ, но онъ всегда относится къ ращональ- 

 нымъ точкамъ п положенхе атома въ такой точк'Ь всегда возможно. Ради 

 простоты представлен1я возьмемъ кубическую нространственную рЬшетку 



п координаты ^, у, у. Пока намъ не ваасно было ноложен1е точки, опре- 

 д-бляемой этими координатами, а только поло}кен1е центральной прямой, на 

 которой находится эта точка, мы могли произвольно пзм'Ьнять эти числа, 

 вводя обш1е множители и подбирая ихъ такъ, чтобы получилось отношение 

 трехъ ц-Ьлыхъ чиселъ. 



Мы очевидно можемъ кубъ разделить на так1е маленькхе кубпкп, 

 чтобы всЬ атомы оказались въ чпсл'Ь вершинъ посл'Ьднпхъ, и потому 

 всякгйкристаллъпредставляетъ изъ себя однупространственную'ргьшетку, 

 нтькоторыя изъ точекъ которой заняты вспми гшгьющимыся въ кристалл)ь 

 атомами. 



Это выражен1е основного закона есть прямое сл'Ьдств!е изъ общаго 

 Факта диФФракщи, которой подвергаются X лучи при прохожден1и или отра- 

 жен1я въ кристаллической средЬ. 



Теперь представимъ себ'Ь, что кром-Ь упомянутой, находящейся внутри 



куба, дана другая точка по координатаыъ р, р7, р. Составимъ произведенхе 



Ь^.Ь^.Ъ^.Ъ^ .\' .Ь^ = Б и разд'Ьлимъ кубъ на В^ равныхъ кубиковъ. Въ 

 такомъ случай об-Ь возможный точки займутъ положение двухъ вершинъ 

 этой системы кубиковъ и сл1-,довательно прямая, ихъ соединяющая, съ кри- 

 сталлографической точки зр'Ьи1я есть возможное ребро кристалла, нрпчемъ 

 въ самомъ кристалл-Ь пм'Ьется въ виду только ребро, параллельное этому 

 направлению. 



Отсюда весьма важный выводъ: прямыя, соединяющгя два произ- 

 вольные атома, есть возможныя кристаллографическгя р)ебра. 



Отсюда переходъ п къ возможнымъ плоскостямъ кристалла, такъ какъ 

 отсюда непосредственно вытекаетъ, что плоскости трехъ атомовъ есть воз- 

 можныя кристаллическгя грани. 



Если къ этому присоединить первое нзъ выведенныхъ вып1е правилъ, 

 мы само собою прпходпмъ къ немение важному выводу: есги въ криста.глгь 



