— 385 — 



шстки атомовъ Н, распологкенныхъ па обЬпхъ дхагопаляхъ нродыдущпхъ 

 кубовъ въ неизв1;ст11ыхъ точкахъ. По предыдущему прпмЬру мы могкемъ 

 вид'Ьть, что главп'Ьйпия кр11сталлпческ1я грани получаются прп папбол-Ье 

 плотиомъ распред'Ьлен!и атомовъ, хотя бы и разпородныхъ. 



Поэтому теперь получаются плотности, нъсвоемъраспред'Ьлеп1и весьма 

 отличаюш,1яся отъ плотносте!'! въ плоскостях!! пространственныхъ рЬшетокъ. 



Плотности плоскостей {100}, заключающпхъ С1 и N одинаковы и равны 

 Ьц'Ь, а заключающая И равны 2-мъ. Изъ плоскостей {110} центральная 

 пм-Ьетъ плотность вчетверо большую, чЪмъ нормальная (такъ какъ въ ней 



находятся атомъ N и два атома Н), то есть -=» а промежуточныя, парал- 

 лельный плоскости им'Ьютъ равную съ ними плотность. Плоскости {111} па- 

 ибол'Ье густо сближены, но пмЬютъ нормальную плотность, то есть -=. 



Опытъ показываетъ, что плоскостп {110} часты, по плоскости {211} 

 самыя частыя. Теперь, основываясь на предыдущемъ мы должны во всякомъ 

 случаЬ он^пдать сравнительно большой плотности и для этихъ грапей. Изъ 

 ФИГ. 4 легко выведется, что папбольшая плотность получится, если атомы Н 

 поместятся какъ разъ на средин-Ь между цептромъ и вершинами куба. По- 

 этому становится весьма в1ьроятнымг, что именно тапь и должны 1)аспо- 

 лоо/ситься атомы Н. Такимъ образомъ, если не прямымъ, то косвеннымъ 

 путемъ мы пришли къ располон^ен1ю этихъ атомовъ. 



Теперь мы переходимъ къ зам-Ьчательпому прпмЬру куприта, въ кото- 

 ромъ расположен1е атомовъ то;кдествепносънашатыремъ. Если-бы основныя 

 кристаллографическая свойства зависЬлп только отъ этого расположе1ия и 

 имъ бы вполпЬонредЬлялпсь, то мы для обоихъкристалловъдолжныбылибы 

 им^ть полное тождество комбпнац1и валшЬншихъ Формъ. На опытЬ наблю- 

 дается н-Ькоторая близость, но не полное тождество. 



Прегкде всего бросается ^ъ глаза, что въ купригЬ плоскости {211} по 

 им1;ютъ того преобладающаго значен1я какъ въ пашатырЬ и скор'Ьс отхо- 

 дягь на второй планъ. Большее значен1е получаютъ грани {100} и особеп1ю 

 {111}, которая получаетъ едва ли не преобладающее зпачеше. 



Первое не только не представляетъ ничего неожпданнаго, но скор'Ье есть 

 естественное слЬдств1е нзъ ирисутств1я тЬхъ плоскостей плотности 2, ко- 

 торыя въ пашатырЬ заняты атомами Н, а въ купритЬ атомами Си. То же 

 относится и къ плоскостямъ {111}- 



Отсюда приходится заключить, что хотя плотность распо.гожепгя 

 атомовъ и есть кристаллографтески важшьйгтй факторъ, по ппкоторое 

 значенге импетъ и индивидуальность атомовь. По этому примеру молшо 



изи4с11а И. \. Ц. 11110. 



