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un coursier circulaire, de sorte que l'eau, après avoir frappé les aubes, 

 continue de les presser par son poids jusqu'au pied de la chute, 



» Il faut donc, pour ces roues, calculer le choc comme pour les roues 

 précédentes, puis y ajouter l'effet de la gravité pendant la descente de 

 l'eau. Mais il y a en outre quelques circonstances dont il faut tenir compte. 

 D'abord, la substitution d'un coursier circulaire à un coursier rectiligne 

 fait qu'il n'y a plus, sous l'aube, d'autre passage que le jeu de la roue, et 

 qu'on n'a plus besoin de faire entrer dans le calcul l'angle d'inclinaison des 

 aubes entre elles. Ensuite, la surélévation de l'eau au contact des aubes se 

 produit, mais ne cause pas de perte d'effet, parce qu'elle est utilisée en 

 accroissant d'autant la hauteur de chute sur laquelle s'exerce la gravité. 

 Enfin, il est d'usage pour ces roues de mesurer la hauteur de chute de 

 l'eau, depuis le filet moyen de la veine d'arrivée jusqu'au fond du coursier. 

 Or il est évident que, pour le calcul, cette hauteur ne devrait être prise que 

 du filet moyen de l'eau d'arrivée jusqu'au filet moyen de l'eau de fuile. En 

 continuant donc de prendre la chute selon l'usage, ce qui est commode et 

 facile, il faut introduire dans le calcul un terme rectificatif, qui retranche 

 du résultat l'effet dû à la demi-hauteur de l'eau dans le coursier de fuite, 

 qui a été compté de trop. 



» Pour donner eu résumé la théorie de ces roues, on voit d'après leur 

 construction qu'il se fait toujours une certaine perte d'eau par les passages 

 libres qui existent entre les aubes et le coursier. En appelant a la surface 

 immergée de l'aube, et w l'aire des passages de perte, l'eau effective sera à 



l'eau totale dans le rapport Ensuite, en divisant le volume d'eau dé- 



pensé P, par la vitesse v de la roue et par la largeur L du coursier, on aura 

 la hauteur i de l'eau dans le coursier, à son passage sous les aubes. En re- 

 tranchant de cette hauteur le jeu/ de la roue, le reste sera la hauteur d'im- 

 mersion «de l'aube. Et enfin, en appelant l la largeur de l'aube, la surface 

 immergée sera U. Ainsi, on aura toujours les trois équations 



6 = 1^, i = î-j, a = {e-j)l. 



De plus, le passage de l'eau de perte étant réduit au seul jeu de la roue, 

 on aura 



W = (L+ 2/')/. 



Par conséquent, dans le rapport — —, tout sera connu. 



» D'autre part, p' étant le rayon d'impulsion de l'eau sur les aubes et p 



