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 Finalement, pour les deux angles a, ]S, sera 







sinz 



M Si la répulsion agit seulement entre deux sphères très-petites et iso- 

 lées, l'une desquelles sur une extrémité du levier, l'autre sur l'extrémité 

 de la tige fixe, nous obtiendrons pour les angles «, p l'équation suivante : 



(t3) 2sin 7 cos r '^ j sin- i- — -jsina=sin''-cos| " ^ ' '"] sin f^-i^jsin-» 



dans laquelle 7 dénote l'angle entre la tige et le levier, dans le cas où les 

 deux très-petites sphères seraient en contact entre elles. 



» Si la répulsion électrique s'opère entre quatre très-petites sphères 

 isolées, c'est-à-dire aux deux extrémités tant du levier que de la tige fixe, 

 nous obtiendrons de même la suivante : 



i h • -r, \ -^ r sin a sin- ( a -f- 7) 



, , , ) I sin- cos- sin ■ cos - — — ] 1 



(•4) L^ 2 \2/ V^/J 



I =.(.-cos,S)[cos3(i^')-sin3(î^')]. 



» La balance bifilaire peut aussi être employée pour la détermination 

 absolue de la composante horizontale X du magnétisme terrestre. Dans 

 ce but, il faut deux barres magnétiques, dont les intensités respectives 

 soient indiquées par M, m et leurs poids par Q, q. On suspend la pre- 

 mière M de ces barres dans un bifilaire qui ait déjà son axe avec ses deux 

 fils de suspension dans le méridien magnétique; on place ensuite l'autre 

 barre m à une distance R suffisamment grande de la première barre, de 

 manière que son axe magnétique soit dirigé vers le centre de la première, 

 en faisant un angle droit avec le méridien indiqué. Afin de maintenir la 

 première de ces barres dans ce méridien, il faudra une torsion correspon- 

 dante à un angle ip. En exposant ensuite chacune des deux barres séparé- 

 ment à la seule action du magnétisme terrestre, on aura besoin de deux 

 autres torsions, correspondantes respectivement aux angles Çji C'a» pour 

 que les deux barres soient maintenues perpendiculaires au méridien ma- 

 gnétique. Après cela, la composante horizontale de l'iiitensité magnétique 



