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» Voici le ihéorème dont il s'agit et qui se trouve dans le Journal de 

 Lioitville, a* série, t. VII, p. ai8 : 



» Le travail mécanique que peut faire la chaleur dans un changement quel- 

 conque d'arrangement d'un corps est proportionnel à la température absolue 

 dans laquelle le changement a'iieu. 



» Pour exprimer analytiquement ce théorème, nous supposons qu'un 

 corps subit, par l'action de la chaleur, un changement infiniment petit dans 

 l'arrangement de ses particules, qu'il se dilate, par exemple, ou qu'une 

 partie du corps passe de l'état solide à l'état liquide, ou de l'état liquide à 

 l'état de vapeur. Pour effectuer ce changement, la chaleur doit faire du tra- 

 vail intérieur et extérieur en surmontant des résistances internes et externes. 

 Les résistances internes sont tout à fait déterminées, tandis que les résis- 

 tances externes peuvent avoir des valeurs différentes, en ce sens qu'elles 

 peuvent être moins grandes que celles que la chaleur pourrait surmonter. 

 Nous voulons donc supposer que les résistances externes sont les plus 

 grandes entre celles sous lesquelles le changement est encore possible, ce 

 qui s'exprime en disant que le changement a lieu en mode réversible. 



» Soient le travail total, c'est-à-dire la somme du travail intérieur et exté- 

 rieur, désigné par dL, et la température absolue du corps par T. Alors notre 



théorème exprime que la fraction -— a toujours une même valeur, quand 



un même changement de l'arrangement s'opère à des températures diffé- 

 rentes. Il doit donc exister une quantité que nous voulons désigner par Z, 

 qui dépend de l'arrangement des particules du corps et qui permet de for- 

 mer l'équation suivante : 



(i) — = c/Z const. 



» J'ai nommé cette quantité Z \a disgrégation du corps. En faisant usage 

 de cette notion on peut exprimer la manière dont la chaleur agit sur les 

 corps comme il suit : La chaleur tend à augmenter ta disgrégation des corps, 

 et la force avec laquelle cette tendance a lieu est proportionnelle à la température 

 absolue. 



» Le coefficient constant, qui se trouve dans l'équation précédente, peut 

 être choisi à volonté, et on peut aussi mettre le coefficient de l'autre coté de 

 l'équation. J'ai trouvé convenable de donner à l'équation la forme suivante : 



(a) ~ = dZ, 



ou A est l'équivalent calorifique du travail. 



