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 » En appliquant celle équation à une série circulaire de changements 

 réversibles, et faisant usage des équations (4) et (5) qui valent aussi pour 

 des séries circulaires, on obtient l'équation connue 



(6) f'^ = o. 



» Dans mes premiers Mémoires sur la théorie mécanique de la chaleur, 

 j'ai déduit cette dernière équalion de l'axiome que la chaleur ne peut passer 

 d'elle-même (c'est-à-dire sans inie compensation) d'un corps plus froid dans un 

 copsplus chaud. Ici nous sommes arrivés à la même équation par une autre 

 voie, en partant des deux théorèmes mentionnés plus haut. Cette concor- 

 dance contribuera beaucoup à faire accepter ces théorèmes, quoique le se- 

 cond s'écarte des idées répandues jusqu'à ce jour touchant la chaleur con- 

 tenue dans les corps. 



» Les trois équations (4)) (5) et (6), qui expriment trois théorèmes dif- 

 férents, sont, comme on voit au premier coup d'œil, entre elles dans celte 

 connexion que chaque couple de ces équations a la Iroisième comme con- 

 séquence nécessaire. 



» Revenons maintenant à lu quantité nommée disgrégalion, afin de la 

 considérer de plus près. 



» Pour déterminer cette quanlité, il faut employer l'équalion (2). Le tra- 

 vail dh y contenu se compose du travail intérieur et du travail extérieur. 

 Afin de pouvoir exprimer le dernier, nous voulons supposer que l'état du 

 corps soit déterminé par sa température T et son volume i^, et que la seule 

 force externe soit une pression uniforme et normale p exercée à la surface 

 du corps. Alors le travail extérieur qui s'accomplit dans un changement 

 infiniment petit du corps, dans lequel v augmente de di^, est exprimé 

 par pdi>. On a donc, si l'on désigne encore le travail intérieur par dl , 

 l'équation > 



d\j= dl + pdi; 

 et par là l'équation (2) devient 



(7) dZ = ^{dl+p,h). 



» Z et I étant à considérer conmie des fonctions de T et \>, on tire de 

 cette équalion les deux suivantes : 



(8) 'H^^.lH, 



, . <IZ k 1(11 



(9^ l^=fU+^ 



