( 321 ) 



» On a fait une étude spéciale des métaux ayant de longues lignes dans le 

 vert. La longue ligne tiiallium (longueur d'onde 53/|9) a été pliotograpliiéc, 

 mais on n'a obtenu aucune ligne solaire correspondante. On a trouvé doux 

 longues lignes pour l'argent, vers les longueurs d'onde /(OiS et 4212; 

 mais ces lignes (qui sont renversées) ont une si grande largeur, qu'il est 

 impossible de dire, quant à présent, si elles coïncident avec des lignes du 

 spectre solaire. » 



PHYSIQUE. — Sur la n-fraction des gaz et des vapeurs. Note de M. Mascart. 



« J'ai eu déjà l'honneur de présenter à i'Académie(') les résultats desexpé- 

 riences que j'avais entreprises pour déterminer la réfraction et la dispersion 

 des gaz. J'ai étendu depuis ces recherches à plusieurs autres corps gazeux 

 dans les conditions ordinaires et aux vapeurs d'un grand nombre de 

 liquides appartenant à la Chimie minérale ou à la Chimie organique. 



» La méthode est fondée, comme précédemment, sur l'observation des 

 bandes de Talbot ; les appareils ont reçu quelques modifications en raison 

 de l'état des corps sur lesquels je devais opérer, mais je crois inutile d'en 

 donner ici le détad. 



» La réfraction d'un gaz, c'est-à-dire l'excès de l'indice de réfraction sur 

 l'unité, est, à température constanteet entredes limitesde|à Satmosphères, 

 proportionnelle au poids de l'unité de volume, comme je l'ai montré dans 

 im premier Mémoire; on élimine ainsi la complication qui résulte de la loi 

 de compressibilité spéciale à chacun des gaz. 



» Tant que la loi deMariotte est applicable, la réfraction d'un gaz est pro- 

 portionnelle à la pression : c'est ce qui a lieu en particulier pour l'air, au 

 moins d'une manière très-approchée, sous des pressions inférieures à celles 

 d'iuie atmosphère. Mes nouvelles expériences ont été faites à des pressions 

 faibles et, afin d'éliminer la détermination exacte des températures, ainsi 

 que les correctionsdetoutc nature qu'elles entraînent, onacomparé chaque 

 fois, pour le corps étudié et pour l'air dans les mêmes conditions, le nombre 

 des franges déplacées en un point du spectre à la variation de pression 

 correspondante. Le quotient de deux valeurs ainsi obtetiues exprime le 

 rapport de la réfraction du corps à celle de l'air. 



(le la ligne I.i, dans les cartes d'Angstrom ei de K.iiclihoff, qui n'est altribiiéc à aucun 

 métal. 



(') Comptes rendus, t. LXXVIII, p. G17. 



