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aussi satisfaisante que possible. Voir la description succiacte des appareils, Comptes rendus, 

 t. LXXVI, p. 954; 1873. 



• Comme vérification des lois précitccs, nous avons cherché à déterminer, dans dus 

 circonstances variées, l;i valeur absolue Je la résistance spécifique que l'air exerce sur les 

 niasses cylindriques sus|)endiics à l'extn'mité d'un levier. 



>• Séries de novembre 1871. — Levier de laiton suspendu à un (il d'argent recuit : 

 masses cylindriques de 2*^,46 de diainètre et 2'', 46 de hauteur, pesant ensemble ip =; igo,68. 

 On a observé les oscillations du levier en les plaçant à des distances / =-t 5, 10, . . ., 2.5 de 

 l'axe du (il de torsion. L'analyse des conditions mécaniques du problème conduit aux ex- 

 pressions suivantes : 



o 



K, résistance de l'air sur ch;icune des masses pour une vitesse égale à l'unité; 



by distance à l'axe du fd à laquelle il faudrait placer les deux niasses pour que leur résis- 

 tance fut équivalente à la résistance du levier et du miroir; 



p, distance analogue de deux masses de poids p donnant le même moment d'inertie que le 

 levier, le miroir avec les masses au centre : g la gravité = 890,96. 



Données 



'o,oo356 23, i5 0,0000117 



356 .. 123 



, \ u zj4,J7 iujoi Résultats.' 355 » i32 



expérimentales.) , , ,0 i aco 1 



' /20 3o3,i9 i38[i / 358 >■ 123 



^ 25 375,03 10963 357 " 120 



» La constance de N, dans ces conditions très-variées, est très-satisfaisante, si l'on a 

 égard à la petitesse de sa valeur et à la difficulté de déterminer avec précision le coefiicient 

 d'extinction a. D'autres séries, obtenues avec des fils de torsion différents, ont donné sen- 

 siblement le même nombre. 



» Les valeurs K du couple de torsion sont tout à fait remarquables comme concordance : 

 les doutes émis jiar Baily et Caveudish sur la stabilité de cet élément ne sont nullement 

 fondés. 



» Nous avotis insisté à plusieui's reprises sur l'extrême petitesse des 

 forces en jeu : la valeiu' de N en donne la luesm-e. La résistance que l'air 

 oppose au déplacement d'une des masses cylindriques pour une vitesse 

 de I centimètre par seconde est voisine de o^"^, 0000120 ou un peu plus 

 de I centième de milligramme; or le demi-levier n'a que 25 centiinèires de 

 longueur cl ne décrit jamais plus do /|0 secondes d'arc par seconde de 

 letnps; la vitesse des masses n'atteint donc pas -^ de millimètre par 

 seconde : la résistance est donc deux cents fois moindre, de sorte que la 

 force totale qui |)roduit la décroissance régulière des oscillations est infé- 

 rieure k I <//.v millième de milligramme. » 



