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plan (lu l;\l)leau. Le corclf TST'S' csl la liace do la splii-io sur ce plan: le 

 diainèlre TT' repiésenlo \c plan (rmcidcnco, N la nnrmalp au point d'inci- 

 dence, 1 la ti'ace du lavon iiuidenl, il du ravon réfracté prolongé, 1' dn 

 rayon réfléchi cl V du rayon réfléchi sous riiiciilcuce principale. 

 » La loi annoncée est la suivante : 



» Si, au point V cl pei pendiciilairemcnl au pLui d'incidenre, on élève un petit 

 arc (te grand cercle IC = b, caracléristiipie de la substance rc fléchissante, la 

 différence de phase des deux composantes parallèles el perpendiculaires au plan 

 d'incidence de lu vilimlinn du nnon réfléchi V c^t doiDiée pv l'anijlc CI' T'. 



>) Celte consiruction reproduit la variation hit'u comme de la ddférence 

 de phase avec l'incidence; en eliet, sous l'incidence rasante, lorsque le 

 rayon réfléchi I' est en T', l'angle GI'T est sensihleuient égal à ::, à cause 

 de la petitesse de l'arc FC ; cet angle décroît onsuile en tendant vers vr n, qu'il 

 atteint pour l'incidence principale F, et devient sensiblement nul poui l'in- 

 cidence normale lorsque 1' coïncide avec N. 



I) Le s/f/Mc (le la réflexion e<;o, s>o est également représenté par un 

 élément de la figure, à savoir le sens dans lequel l'arc F(i est compté. Le 

 triangle sphérique FCl' donne sans peine pour l'expression analytique de 

 cette loi, en appelant P l'angle d'incidence principale el h l'arc FG, 



îang'—— sin(P — /) = lang/;, tang h = consl. = IL 



« J'ai été conduit à cette loi par l'expérience seule et sans avoir égard 

 aux formules de Cauchv; il est hou de remarquer néanmoins rpie la diffi'- 

 rence numérupic entre les résultats de ces deux expressions doit être beau- 

 coup moindre qu'on ne le croirait au premier abord. Lu elïcl, la valeur de 



lang^-T — de Caucliy est toujonrsnégligeable, de sorte cpie —. — représente 

 à elle seule la différence de phase (jne j'ai désignée par ^-^; il en résult(< 



