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la première; 2" en plaçant une flamme au centre d'un miroir de pouvoir 

 réflecteur connu. Les deux méthodes ont donné des résultats concordants. 

 Les flammes employées sont de révolution, mais, comme on n'utilise qu'une 

 très-petite portion de leur surface, il n'y a pas lieu d'en tenir compte. 



» Avant de donner les résultats, je dois définir ce que j'appellerai Véclat 

 d'une raie. Plaçons devant la flamme un milieu absorbant qui laisse passer 

 intégralement les rayons qui constituent la raie, ou la bande, ou le groupe 

 de raies que l'on étudie, et qui arrête tous les autres ; puis comparons l'éclat 

 de la flamme à celui d'une surface lumineuse de même couleur, et d'éclat 

 invariable ; le résultat sera l'éclat de la flamme pour la raie considérée, ou 

 simplement l'éclat de la raie, rapporté à une unité arbitraire. 



» Pour les spectres continus donnés par le potassium, le sodium, dans 

 les flammes très-brillantes, les sels d'alumine et de magnésie, etc., on trouve 

 R égal à 2, et par suite une transparence complète ('). Il en est de même 

 pour les flammes chargées de particules solides, en trop petit nombre pour 

 arrêter une quantité de lumière appréciable. Ce résultat prévu vérifie le 

 précédent. 



» Pour les principales bandes du strontium, du calcium et du baryum, 

 on trouve pour R des nombres compris entre 1,94 et 2. Il y a donc une 

 petite absorption dont je n'ai pu encore déterminer exactement la valeur 

 pour chaque bande. 



» Jusqu'ici nous avons constaté une transparence complète ou presque 

 complète. Il n'en est plus de même pour les raies étroites ; je soumettrai 

 prochainement à l'Académie les résultats qui les concernent. » 



(') Ces spectres continus n'ont peut-être pas attiré l'attention autant qu'ils le méritent. 

 Pour le sodium, cette circonstance que le fond est bien plus brillant près de la raie D ne 

 permet pas do l'attribuer à autre chose qu'à la vapeur du sodium. Dans le bleu moyen son 

 éclat est encore —j environ de celui d'une lampe à gaz, pour les mêmes rayons. Si l'on 

 admet que l'éclat d'un corps noii", à la température de la flamme colorée, soit 100 fois plus 

 grand que celui de la lampe à gaz, on voit que le pouvoir émissif de la flamme colorée, pour 

 une épaisseur de 2 centimètres, serait 7^77^ ; pour une épaisseur de n mètres, il serait égal 

 à 1 — (o, 99g) ", ce qui donne les nombres suivants : 



n. I- (0,999)". 

 1000 o,632 



2000 o,865 



4000 0,982 



L'ordre de grandeur de ces résultats est seul à considérer. On voit que, pour de grandes 

 épaisseurs, le spectre devient tout à fait continu : cette cause suffirait à elle seule à expli- 

 quer la continuité de la radiation solaire. 



