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 (liqiie de la force 9; L esl indépendant dey,, mais il est fonction du temps. 

 » Lorsque y, = o, la force F se réduit à la force y, qui prend alors la 

 valeur 



y= r)cos27:(^-X). 



Si y, est quelconque, on a 



9 =ycosv,. 



» Il suit de là qu'en général on peut diviser les composantes en deux 

 groupes : celui des forces ç, qui ne s'évanouissent pas lorsque l'axe élec- 

 trodynamique du Soleil coïncide avec l'axe de rotation, et celui des forces 

 $, qui ne subsistent que lorsque les deux axes s'écartent l'un de l'autre. 

 Les forces du premier groupe se déduisent immédiatement de celles qui 

 subsistent lorsque y, = o, en multipliant ces dernières par le facteur com- 

 mun cosy,. 



» Supposons que y,, étant quelconque, reste constant ; il résulte de ce 

 que nous venons de dire que, par le groupe des forces (p, on aura les 

 mêmes périodes que dans le cas particulier de la coïncidence des axes et, 

 par suite, les mêmes phénomènes magnétiques, à l'intensité près; ces phé- 

 nomènes ont été étudiés dans le Mémoire du 16 mars et je n'y reviendrai 

 pas. 



» L'écart des deux axes du Soleil fait naître le deuxième groupe de 

 forces, ou celui des forces $, qui introduit de nouvelles périodes. 



» Supposons que l'axe électrodynamique n'ait pas de mouvement propre 

 et qu'il participe seulement à la rotation du Soleil; alors on a 



O = 9' + f", 

 en posant 



9' =: D' siny, cos^t: f — - — t' — d'U 



f= D"siny, coszn {^^f - d")- 



T est la durée do la rotation du Soleil, et D', D", d', d" sont des constantes. 



» Pour former les nouvelles périodes, il faut, d'après la règle indiquée 

 par ces formules, combiner la durée de la rotation du Soleil successive- 

 ment avec chaque période du premier groupe de forces, ou des forces 9. 



» Si l'on considère en particulier les forces de ce groupe qui sont con- 

 stantes, la quantité^ est nulle, et les forces 9', 9", <I> ont pour période la 

 durée même de la rotation du Soleil. 



