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 possible c, qui est alors une fonction connue de T que je désigne par c^ 

 Soit f^ la valeur correspondante de f. L'équation (i3) donne 



(-5) $(T) = c^-V 



» On tire donc de (i3), pour la valeur générale de c, 

 (i6) c = c^ — f^ + fi>, f). 



1) Si le corps est un gaz dit permanent, on a 



fPF , 



— — =: o et r r= o; 



par suite 



('7) c = $(T), 



et 



(i8) c = c 



T 



» Nous concluons de là que, dans ce cas, la chaleur spécifique à pres- 

 sion constante dépend seulement de la température et, si c^ est constant, 

 il en est de même de c. 



» Proposons-nous, à ce sujet, de chercher quels sont les corps pour 

 lesquels la conséquence précédente a lieu, c'est-à-dire pour lesquels f =: o. 



» Pour cela, il faut et il suffit, d'après l'équation (9), que l'on ait 



. , cPF 



(>9) ^=o- 



» Cette condition peut être remplie de deux manières différentes : soit 

 identiquement, c'est-à-dire en y regardant p et. v comme deux variables 

 indépendantes, soit en y considérant v comme une fonction de ^ et de C 

 déterminée par (■y). Mais ce dernier mode doit être rejeté, car alors, C étant 

 constant, l'équation (19) ne pourrait pas être satisfaite pour une valeur 

 quelconque de p. 



» Intégrons donc deux fois de suite l'équation (19) en regardant p et v 

 comme deux variables indépendantes, et nous avons 



(20) f"-="X(/^) + X.(/') 

 ou 



(21) T=i'x(/'j+X.(;'), 

 y.{p) ^^yiiip) 6'^"' deux fonctions quelconques de p. 



