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^ Les corps cherchés soûl donc ceux dont la loi est exprimée par 1 equa- 

 quation (21). 



» Revenons maintenant au cas général d'un corps quelconque et propo- 

 sons-nous de calculer la chaleur spécifique c, à volume constant. Elle se 

 tléduit immédiatement de c au moyen de l'équation (3), et l'on a, à cause 

 de(i3), 



dp dv 



ou, en remphtçanl <I>(T) par sa valeur, 



A F 



(23) ^< = ^T- ^T + f(/''") - ^^- 



dp dv 



» On peut aussi calculer c, directement. A cet effet, éliminons c entre 

 les équations (2) et (3), et nous avons 



d'¥ 

 ,/F de, dV de, . ,, ~dp' 



i^'i) 



A F 



dv dp dp dv I dF 



di> 



équation linéaire, aux dérivées partielles du premier ordre. 



» Pour l'intégrer, nous avons à résoudre les deux équations différen- 

 tielles simultanées 



K^-^l ,iF dF 



dv dp 



dp^ dp 



» L'intégrale générale de (25) est, en désignant par C, une constante ar- 

 bitraire, 



(27) F = C,. 



» Maintenant, en regardant dans (26) p comme une fonction de v et 

 de C, déterminée par (27), on en tire 



[dj, 





