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piiisqu'oii suppose qu'ils c'lnoUent tons des qnniilik's dgales de clialeur; 

 il s'cnsuit duuc que la somme des pruduils lels (jue an, cteiidue a 

 toute la surface du vase, sera egale au facteur a mulfiplid par I'aire 

 d'une S|)lu're dout Ic ravon est pris pour unitd. Dour, en appelant t le 

 rapj orl de la circonierenc e au diametro, el observant que /| tt est I'aire 

 de la sphere, nous aurons^Tr^ pour !a (piantite de (•lini<'ur qui arrive 

 au point O ; et Ton voit que ectte quantite est indcpcndaute dc la po- 

 sition du point O, ec que nous voulious demontrer. 



On jieut aussi remarquer qu'elle no depend pas de la Ibrnie ni des 

 dimensions du vase; d'oii il resulte que si le vase est vide d'air, et 

 (ju'on vienne a en aut^menter ou diniinu(!r la eaparitd, la temperature 

 marquee par un thcrmoinetre inlcrieur demeurera toujours la meme ; 

 et c'cst,eu efl'et, ce que I\l. Gay-l.ussae a veritie par ties experiences 

 su.srcptibles de la plus grande [)rt'cision. Ces experiences ddtruisent 

 I'opiuion d'un ealorique propre au vide; elles montrent, en les rap- 

 procliant de ce qui precede, qu'il n'y a daus I'espace d'autre ealorique 

 que celui qui le traverse a I'etat de chaleur rayonuante dmise par les 

 parois environnantes. Quant aux cbangemeus de temperature qui se 

 manifcslent lorsqu'on augmente ou qu'on diminue tout a coup un es- 

 pace rempli d'air, ils sout uniquement dus au changement de capacitd 

 calorifique que ce fluide eprouve par relict de la dilatation ou de la 

 compression. 



Si le point O, que nous avons considdre prccddemment, dtait pris sur 

 la suri'ace iulerieure du vase, la quantile de chaleur qu'il recoil de tons 

 les autres poiuts de cette surlace scrait egale a la couslanlc ,/ mullij)liee 

 par I'aire de la demi-sphere dout le rayon est un,et non pas par I'aire 

 entiere de celte sphere, comme dans le cas precedent. Ce produit 27ra 

 est aussi dgal a la somme des rayons caloriliqucs emis dau.s tous les 

 .sens par le point O;d'ou il suit que chaque point des parois du vase 

 cmet a chaque instant une quantite de chaleur egale a celle qu'il recoil 

 de tous les autres points. 



Generalcment,si Ton veut connaitre la quautild dc chaleur envoyee 

 a un point quelconque O par une portion determince des parois'du 

 vase, il iaudra concevoir un cune qui ait son sommet en ce poiut, et 

 pour circoufdrence de sa base le contour de la parois donnde ; puis 

 ddcrire de ce meme point comme centre, et d'un rayon dgal a Tunitd, 

 ime suri'ace spherique; la quantitd demandde sera egale au lactcur a 

 multiplid par I'aire dc la portion de suri'ace sphdricjue inlerceplde par 

 le cone. Amsi toutes les fois que deux portions de surfaces ravonnantes, 

 planes ou courbes, concaves ou convexes, serout comprises daus le 

 memo c6ac,a des distances diildrentes de sou sommet, elles enverrout 

 a ce point des quantitds dgales de chaleur, si le lactcur a est suppose le 

 ineme pour tous les poiuts des deux surfaces. 



