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principes de rurine fraicho, on operant do la manicre siiivanfc : l b l o. 



II a inlroduit iin litre d'uriiie de boisson daus un Jlacon dedeux litres 

 de capacite, auquel il a adapte un tube qui plongeait un peu daus 

 une eprouvelte contenant de I'eau de chau-\ ; il a place cet appai-eil 

 sous le recipieut de la inachine pneuniatique, il a fait Ic vide; I'urine 

 s'est couvcrte d'ecumc, et il s'est degage de I'acide carbonique, qui a 

 precipite I'eau de chaux en carbonate. 



L'urine de la digestion s'est comportee cominc I'urine de boisson. 

 Il en a et^ de mcnie du sang de boeut'. I,e lait recemment trait, ct la 

 bile de ba?uf i'raiche, out present^ des traces si legcres d'acidc carbo- 

 nique, que M. Vogel n'ose pas prononcer sur I'existence de cet acide 

 dans ces deux deniiers liquides. 



Le lait abandound un jour a lui-meme, et placd ensuite sous le 

 recipient pueunaatique , a donne une quantity notable de carbonate 

 de chaux. C. 



Demonstration d'un theorcme xiir la double refraction ; 

 par M. Ampere. 



Les ravons de lumicre qui traversent un crisfal doud de la double ir ^„,'^.T-,n„rc 



rclraction n ont pas tous la menie Vitesse; celle tie cnaque ravon 



depend de sa direction par rapport a un axe, et mcme, quelquefoi"s,a insiitut. 



deux axes du cristal. Or, en appliquant le principe de la moindre Mars i8i5. 



action au mouvement de la lumicre dans ces crislaux, M. Laplace a 

 exprime, par des Tormules analylitjues, la relation qui existe entre 

 Ics directions et les vitesses,de telle maniere que quand la loi des 

 vitcsses est donnde,on en conclut ccUe des directions, et rcciproque- 

 jnent. M. Ampere, en partant du meme principe, exprime cette de- 

 pendance par une construction geometrique rcnl'ermde dans lui theo- 

 rcme fort dlegant dont nous allons donner I'enonce. 



Concevons deux crislaux quelconques, superposes I'un a I'nulre, et 

 supposons que la lumicre passe de I'un dans I'autre, par un de leurs 

 points de contact, suivant toutes les directions possibles. A partir du 

 point de passage, prenons sur chaque rayon emergent une droite dont 

 la longueur soit en raison inverse de la vitesse de ce rayon; les extre- 

 mites de ces droitcs formcront une premiere surface dcpendantc de la 

 loi des vitesses dans le cristal emergent. A partir du mcme point, 

 prenons sur les prulongemens des rayons incidens, des droites qui 

 soieut eu raison inverse des vitesses correspoudantes a ces rayons, et 



