z et y deux parlies de la distance c donnees par les deux eqaatiors 



z-\-j = c 



K{r—v) K' (r' — z)^ _ 

 — • 



Enfin F, la force avec laquelle les deux plans maleriels soul aiiiies 

 I'un vers I'aulre ; 



M. Girard dit que Ton aura 



F^.S 



(- 



(r-r) ^ K'(r'-z) 



Theor£me II. 



Conservant aux memcs quaniiies les memes denominations , K et A'' 

 exceptees, si Ton suppose que par I'eflet de la tendance des deux plans 

 ^ clB a. se combiner avec le fluide interpose , la densile des couches de 

 ce fluide varie suivant une certaine loi , a raison de leur distance aux 

 plans attirans , et que Ton appelle g la densite de la couclie fluide 

 eloignee du plan A de la quantile j , et du plan B de la quaulite z j 

 on aura 



S \ 



M(r—r) 

 J 



+ 



M' {i 



■z) 



) 



MtlM etant des coefficiens constans. 



Theoreme 



I I I. 



Lorsque les deux plans materiels A et B sont formes de la mdme 

 substance , et ont par consequent la merae tendance a la combinaisou 

 avec le fluide interpose , on a A'^A', ;T=r', d'oii zz=j=-^c. 



Dans le cas de Tincompressibilite du fluide , on aura 



2 SK ( 2 r — c ) 



/* = , 



et dans le cas oil la densite du fluide varie par Teffet de la tendance a I« 

 combinaison , on aura 



F = 



2SM (2r — c) 



S 



D'oii Ton voit : 



