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core que la i-cflexion du son est analogue a celle de la lumlere ; car 

 on fait voir que Ic son rellechi forme une onde sonore , de figure 

 splierique , dont le centre est a I'autre foyer , et qui se rapproche con- 

 tinuellement de ce second foyer , avec uue vitese egale a celle du son 

 direct ; d'oii il suit d'abord que les deux rayons sonores qui abouiis- 

 sent a un meme point de la surface rellecliissante , font des angles 

 egaux avec la normale ea ce point. De plus on deterniiuc riniensiie du 

 son reflechi d'aprcs celle du son direct , et Ton trouve que le rapport 

 de ces iutenslies sur deux rayons sonores qui abouiissent a un meme 

 point de lellipsoi'de , est le meme que celui qui auroil lieu , daus le 

 meme cas , entre riuiensite de la lumiere direcle et celle de la lumiere 

 reflecliie. 



Newton qui a , le premier, determine la vitesse du son , a aussi 

 remarque , le premier , que cette vitcsse est sensiblement plus peiiie 

 que celle qui resulte de I'observaiion. M. Laplace attribue cette dilfe- 

 rence entre I'experience et la tbcorie , an dcveloppement de chaleur du 

 a la compression dc I'air qui accompagne la production du son ; d'oii 

 il resulte uu accroisscment d'elasticile auquel on avoit jusquici ne- 

 glige d'avoir cgard. Cette opinion est developpee daus le ^Memoire dont 

 nous rendous comple , avec tous les details qu'exige I'importance de 

 la question ; les bornes de cet extrait nous forcent d'y reuyoyer le 

 lecteur. 



Dans le calcul de la vitesse du son , on regarde les vitcsses des mo- 

 lecules d'air comme trcs-pelites , et Ton neglige les puissances de ces 

 vitesses supericures a la premiere, ce qui fait prendre la forme liueairc 

 aux equations du niouvenient. Mais si Ion considere la propagation 

 du son dans un canal cj'lindrique et inliniment etroit , et si les vitesses 

 des molecules d'air ue sont pas supposces tres-petites , mais seulement 

 plus pciites que la vitesse du son : on peut encore deiermiuer cette 

 dernicre vitesse , parce que Tequalion non liaeaire du mouvcnient ad- 

 nict une integrale particuliere sous fonne fiaie , qui sullit pour mon- 

 trer comment I'ebranlement primitif se repand dans idute Ictendue de 

 la ligne d'air. Au moyen de cette integrale , on demontre en toute 

 rigueur que la vitesse du son est indepeudante de la grandeur de celle 

 des molecules d'air, ainsi que de la cau e qui a produit le son; dc 

 sorte que le son , fort ou foible , se propnge avec la meme vitesse ; ce 

 qui est conforme a Texperience. 



La vitesse du son etant egale a la racine quarree du rapport de 

 I'elasticite de Fair a sa densiie , du raoins quaud ou neglige la cor- 

 rection due au dcveloppement de la chaleur , il s'ensuit que toutcs les 

 fois que ce rapport ne changera pas , la vitesse du son nc cliangera 

 pas non plus. En supposant done loules les coaches de I'atmospliere a 

 ia meme temperatin-e , la vitesse du son seroil la meme que si la den- 



