(20) 



d'air ; alors on demonlre <juc le son sc propage d'un mouvement uni- 

 forme , et que la vitesse csl la nieme sur lous les ra) oris sonores , Ac 

 sorte que Voiule sonore consc7-ve loujours uue figure splierique dont 

 le centre est celul de rebranlrnient priniitif. M. Lagrange avoit deja 

 demoritre cctte proposition, en conservant a I'air ses trois dimensions, 

 conime on le fait ivi ; uiais en supposant que Tintensiie du son fiit 

 la nieme dans toiite rrtcnduc de i'onde sonore , cas particulier dans 

 IcquL'l I'equation connue d'oii depend la tlieorie du son , est integrable 

 sous forme finie. Dans le cas general , oil cette inlensite varie d'une 

 manicre quelconque dun point a un autre de I'onde sonore , cctte 

 equalion n'est plus integrable sous forme (inie ; cepeudanl si Ton veut 

 determiner le mouvemem de I'onde eutiere , on irouve unc equalion 

 de nieme forme que celle que M. Lagrange a considerce ; ce qui fait 

 voir que cette onde sonore sc propage toujours de la meme manicre, 

 quelle que soil la loi suivant laquelle rinleiisrle du son varie dans lonte 

 I'etendue d'une mcmc onde. 



Aprcs avoir consideie unc masse d'air indcflnie dans lous les sens, 

 on la suppose termiuee par un plan fixe , et I'oa dtimontre alors que 

 le son est relleclii par cette surface plane , comme la lumicre est relle- 

 chic par un miroir plan. Pour le prouver , on imagine que I'oa ait 

 produit derrlcn-e le plan , un eliranlemeni semblable au veritable ebran- 

 Icment de I'air en avaut du plan ; ces deux ebranlemeus sont places 

 sjmetriquement de part et d'aulre du plan ilxc , c'est-a-dire , que I'c- 

 branlemeni ficlif est place par lapj orl a I'aulre , comme I'image d'un 

 corps dans un miroir plan , est piacee par rapport a ce corps. Dans 

 cette bypotliese ^ il y aura deux ondulalious , I'une derriere le plan 

 fixe, et I'autre en avaal , qui parviendront en meme terns aux diile- 

 lens points de ce plan ; les molecules d'air qui lui sont adjacentes , 

 prendront done a-Ia-fois deux viicsscs , et si Ton decompose ces vilcsses 

 suivant le plan et perptndiculaircment au plan , les secondcs compo- 

 santes seront visiblen.ent egalcs et de signe conlrairc ; d'oii il resulie 

 que les molecules adjacentes, ne pounont que glisser sur c(tle sur- 

 face , sans en sortir ; par- consequent la condition du plan fixe sera 

 remplic. Apres que les deux ondes sonores seronl parvenues au plan 

 reflechissant , cclle qui a son centre derriere ce plan, ou I'onde fictive 

 continuera a se propager en avant ; de sorte que les molecales d'air 

 simecs en avant de ce plan , sont une seconde ibis ebranlees , et c'est 

 ce qui donnera lieu a ce qu'on appclle vulgairement Veclio ; d'ou I'on 

 peut maintenant conclure que cetle rcQexion du son sur uue surface 

 plane , se fera suivant la meme loi que la reflexion de la lumiere sur 

 un miroir plan. 



On considcre ensuile le son produit a I'un des foyers d'un ellipsoidc 

 de revolution , et rclk'ciii par sa surface. Dans ces cas on prouve en- 



\ 



