portc avec lui ct qui le disiinguent esseuliellcmcm de la lumicrc directc. 



La proprietc dc la lumiere que je vais decrire est uue modification 

 de cc genre. Elle avoit deja etc appercue dans une circonslance parti->^ 

 culiorc de la duplication des images ofl'erlc par Ic spath calcaire , 

 (carbonate decliaux); mais le pheuonicnc qui I'indiquoit ctant attribue 

 aiix proprietes de ce cristal , on ne soupconnoit pas qu'il piit eiie 

 pruduit iion-seulcmcnt par tons les corps cristallises qui donncnt uno 

 double refraction, mais encore par loules les auties substances diaphanes 

 solides ou liquides. 



Si on recoit un rayon lumineux perpendiculairement a la face d'un 

 rliomboide de spath calcaire , cc rayon se divisc en deux faisceaux , I'un 

 qui continue a se mouvoir dans la direction du rayon incident , I'autre 

 qui fait avec celuici un angle de quclques degrcs. Le plan qui passe 

 par ces deux rayons se uomme plan de la section principale ; il est 

 loujours parallelc a I'axe des molecules intcgrantes du cristal et per- 

 pcudiculaire a la face refringente naturelle ou ariificlellc. Lorsque le 

 rayon incident est incline a la surface refringente , il se divise egalement 

 en deux faisceaux , I'un qui est refracte suivant la loi ordinaire, et 

 I'autre suivant une loi extraordinaire qui depend des angles que le 

 I'ayon incident forme avec la surface refringente et la section principale. 



Si actuellement on recoit sur un second rhomboide dout la section 

 principale soil parallele a celle du premier, les deux rayons qui onl deja 

 traverse celui-ci , ils ne seronl plus divises en deux faisceaux comme 

 I'eussent ete des rayons de lumiere directe ; le faisceau provenant de 

 la refraction ordinaire du premier cristal , sera refracte par le second , 

 suivant la loi de la refraction ordinaire , comme si celui-ci avoit 

 perdu la faculte de doubler les images : de meme le faisceau prove- 

 nant de la refraction extraordinaire du premier cristal sera refracte 

 par le second , suivant la loi de la refraction extraordinaire. 



Si le premier cristal restant immobile on fait tourner le second de 

 nianicre que la face d'incidencc rcste parallele a elle - meme , chacun 

 des deux rayons provenant de la refraction du premier cristal corri- 

 mence a se diviser en deux faisceaux , en sorte , par exemple, qu'unc 

 parlie du rayon provenant de la refraction ordinaire commence a se 

 refracter exlraordinairement. Enfin , apres un quart de revolution , le 

 faisceau provenant de la refraction ordinaire du premier cristal est en 

 enlier refracte extraordinairement par le second, et reciproqucment le 

 faisceau que le second cristal refracte en enlier, suivant la loi ordinaire, 

 est celui qui provient de la refraction extraordinaire du premier. Ce 

 phenomene est indepcndant des angles d'incidence , puisque dans le 

 mouvement du second cristal , les faces refringentes des deux rhomboides 

 conservent cutre eiles les mcmes inclinaisons. 



Ainsi le caractere qui distingue la lumiere directc de celle qui a 



