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 lamiere refldchie est la meme que celle ile la lumicre direcle ; ci Ton 

 peiil elablir en priacipe general, que lorsqu'un rajon lumineux , apics 

 avoir epniuve i'acliou de taut de ibrces que Ton voudra , revient dans 

 le vide , il y rcpread sa vitesse primitive. La condition du chemin le 

 plu-. couii donne legalite des angles de reflexion et d'incidcure , dans ua 

 plan perpendiculaire a la surface, ainsi que Ptolemec I'avoit di'ja rcmarque. 

 C'est la loi geiierale dc la reflexion a la surface exlerieure des corps. 



Mais lorsque la lumiere , en enlranl dans un crisial , s'est divisce en rayons 

 ordinaire et extraordinaire , nne partie de cps rajons est reflechie par 

 Ja surface interieure a leur sorllc du cristul. Eu se reflechissanl , cliaipie 

 rayon, soit ordinaire, soit extraordinaire, se divisc en deux autres ; 

 «n sorle qu'un rayon solaire , en penetrant dans le crista! , forme par 

 sa reflexion pariiellc , a la surface de sortie, quatrc faisteaux distiiicts 

 dont nous allons determiner la direction. 



Supposons d'abord Ics surfaces d'entree et de sortie , que nous num- 

 merons premiere et secoiule face , paralleles ; donnons an crisial unc 

 epaisseur insensible , et cependant plus grande que la somme des rayons 

 des spheres d'aciivite des deux faces. Dans ce cas on prouvera , jiar le 

 raisounement qui precede , que les qualre faisceaux refliichis n'eii for- 

 meront sensiblenient qu'un seul , situe dans le plan d'incidence du 

 I'ayon generateur , et formant avec la premiere face , Tangle dc reflexion 

 egal a Tangle d'incidence. Resiituons mainienant au crisial son epais- 

 seur; i! est clair que dans ce cas, les faisceaux reflechis apres leur soitie 

 par la premiere face prendront des directions paralleles a cclles qu'ils 

 avoient prises dans le premier cas : ces faisceaux seront done paral- 

 leles enlre eux et' au plan d'incidence du rayon generatenr ; seulenienl , 

 au lieu d'etre settsiblement confondus , conime dans le premier cas , 

 ils seront separes par des distances d'autant plus grandes , que le cristal 

 aura plus d'ej:ai>seur, 



Maintenant , si Ton considere un rayon quelconque interieur sonant 

 en partie par la seconde face , et en partie rcfledii par elle en denr 

 faisceaux, le rayon sorti sera parallele au rayon gen^rateur; car la 

 lumicre, en soitant du cristal, doit prendre une direction paralleled 

 cello qu'elle avoit en y entrant, puisque les deux faces d'entree et dc 

 sortie etant supposees paralleles , elle eprouve en sortani Taction des 

 nienies ibrces qu'elle avoit eprouvees en entrant , mais en sens con- 

 traire. Concevons par la direction du rayon sorti , un plan perpen- 

 diculaire a la seconde face; et dans ce plan , imaginons au-dehors du 

 cristal une droite passant par le point de sortie, el formant avec la 

 perpendiculaire a la iacc, mais du cote oppose a la direction du ravon 

 sorti , le meme angle que Cette direction ; enlin , concevons na rayoii 

 solaire entrant suivant cette droile dans le cristal. Ce rayon se paflagera 

 a son euirce, en deux autres qui , au sortir du cristal par la premiere 



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