(%) 



« En ajoutant aux éléments pour 1868, sept. 18,0, ainsi corrigés, les per- 

 turbations subies par la planète de 1868 à 1870, on obtient les éléments 

 osculateurs suivants : 



Éléments osculateurs de la planète (^ Hèra. 



Époque : 1875 mars 6,0; temps moyen de Paris. 



Anomalie moyenne M„= 196.59.33,91 ^ „ 



Longitude du périhélie vs =820.54.24,79] 32 1 . 2.47)35 \ 



Longitude du nœud ascendant. . Q =; i36. 10. 3i ,61 > 1870,0 i36.i8.23,io / 1880,0 



Inclinaison ' = 5.24- 2,43) 5.23.58,53/ 



Angle (sin = excentricité) y --^ 4-36-3o,4i 



Moyen mouvement diurne p :^^ 799", 12221 



» Au moyen de ces éléments nous pouvons calculer pour 1877, oc- 

 tobre 21,0, les valeurs elliptiques x, y, z, -£, -^ et -£\ en y ajoutant les 



perturbations âx, oy, ^z, 5'-£, 5^, ô-^ subies par la planète de 1875 

 à 1877, on obtient pour cette dernière époque le lieu et la vitesse de la 

 planète. L'application des formules de la Mécanique céleste nous fournit 

 les éléments osculateurs suivants : 



Éléments osculateurs de la planète (J«) Héra. 

 Époque : 1877, octobre 21,0 ; temps moyen de Paris. 



M, = 49. 57'. 59", 95 



ro =: 32o.5q. 3o, i6 ) , . • ■• . 



^ I equin. et eclipt. 



Q = i36. 12.27,00 } 00 



' -' mov. 1880,0 



/= 5.23. 58, 80 ) 



ç = 4- 3o.35,47 



P = 799".o'^754 



» Pour une époque quelconque, on obtiendra les coordonnées rectan- 

 gulaires équiUoriales de la planète par les relations 



JT = (1,99 90772 )/'sin( 5i°7' 8",38 -f- anom. vraie), 



jr — (1,974 3-?.l\i) r :iin[322° 26' 3']",8'] -r- anom. vraie), 



z= (i,53i 7796)rsin(3io'' 43' 39",66 + anom. vraie). 



» La comparaison de la position déduite de ces formules avec la posi- 



