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 mais si l'on change, dans l'identité (4) de la première Note, x en x + 7-, 

 puis, dans la nouvelle identité, y en ce" -'r f^ etx-en 2xr (2,rj — ?- + a;-), 

 on obtient l'identité 



[(x -f- /)*— 4'rj--(3jr -+- 2r)]'' " 



et l'on est ainsi conduit à ce théorème : 



» L'équation (2) peut toujours être résolue en nombres entiers lorsque a 

 est de la forme — 2x7- {œ- — J'')[{^'' —J'')" — l[X-j--]. 



» D'autres identités, faciles à établir, montrent que l'équation (2) peut 

 encore être résolue lorsque a a l'une des formes 



-8{x'+j-'\ -.r(,r=-i-4), _(x8-}-4). 



M Remarque. — Si, dans la première des quatre formes, on donne à x 

 et y les valeurs les plus simples a et i, on trouve a égal à 84, c'est-à-dire 

 qu'on arrive à l'équation particulière obtenue par la méthode de La- 

 grange. » 



PHYSIQUE. — Étude speclrométrique de quelques sources lumineuses. 

 Note de M. A. Crova. 



« La loi générale de l'émission des radiations envoyées par un corps 

 porté à une haute température n'est pas complètement connue; Dulonget 

 Petit (') ont donné la loi empirique de l'émission des radiations obscures 

 qui émanent d'un corps chauffé à des températures inférieures à 240 de- 

 grés, et M. Edm. Becquerel (-) a démontré que l'intensité des radiations 

 rouge, verte et bleue varie avec la température du corps qui les émet, sui- 

 vant une loi exponentielle analogue à celle de Dulong et Petit. 



» Les exponentielles qui représentent la loi d'émission des radiations de 

 réfrangibilité dilfèrentes sont représentées par des courbes dont l'origine 

 correspond à la température à laquelle la radiation considérée commence 



(') Jnn, de Cltiiidc et de Physique, 2'" scric, t. VII. 

 [') Edm. Eecqukrel, La Lumière, t. I, p. Gi ùGy. 



