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 aiÉMOlRES LUS. 



THERMODYNAMIQUE. — Mémoire sin' une loi universelle relative à la dilatation 



(les corps; par M. M. Lévy. 



(Commissaires : MM. Phillips, Resal, A. Cornu.) 



« Entre le volume spécifique d'un corps, sa température et la pression 

 supposée normale et uniforme qu'il supporte à sa surface, il existe, comme 

 on sait, une relation qui permet d'exprimer l'une de ces trois quantités en 

 fonction des deux autres, par exemple la pression en fonction du volume 

 et de la température. 



» Jusqu'ici, à ma connaissance du moins, la théorie n'a fourni aucune 

 indication sur la nature de cette relation et rien ne permet d'affirmer, avec 

 certitude, qu'elle ne puisse pas changer d'une manière quelconque lors- 

 qu'on passe d'un corps à un autre. Pour chaque corps, le physicien est 

 condamné à la demander de toutes pièces à l'expérience, ce qui exige, en 

 quelque sorte, un nombre oo ^ d'observations. 



» Je me propose de démontrer que cette relation est loin de pouvoir 

 être arbitraire; que la pression que supporte un corps quelconque ne peut être, 

 tant que ce corps ne change pas d'état, qu'une fonction linéaire de sa tempéra- 

 ture; en d'autres termes et, sous forme physique, si l'on échauffe un corps, 

 quel qu'il soit, sous volume constant, la pression qu'il exerce sur les parois im- 

 mobiles de l'enceinte qui le renferme ne peut que croître, en toute rigueur, pro- 

 portionnellement à sa température, 



)i Je dis que cette proposition est un corollaire absolument rigoureux des 

 deux propositions fondamentales de la Théorie mécanique de la chaleur et 

 de cette hypothèse que les actions mutuelles des atomes des corps sont 

 dirigées suivant les lignes qui joignent leurs points d'application et ne dé- 

 pendent que des distances de ces points entre eux. 



» Pour démontrer la loi énoncée, soit dQ la quantité de chaleur néces- 

 saire pour modifier infiniment peu le volume v, la pression p et la tempé- 

 rature T d'un corps sans qu'il change d'état. Le premier principe de la 

 Théorie mécanique de la chaleur fournit l'équation classique 



(i) dQ^dV + Apdi', 



A = - étant l'équivalent calorifique du travail, et U la fonction qu'on 

 appelle souvent la chaleur interne. 



C. R., 1878, i' Semestre. (T. LXXXVII, ^'" 13.) 



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