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 divers points du corps, sans déplacement de ces points, est nécessairement la 

 dif'ff'rentielle exacte d'une fonction des ri variables T,. 



» En effet, la quantité de chaleur nécessaire pour élever de t?Tj la 

 température d'une molécule de masse m^ est nécessairement une expression 

 de la forme : iit^y^dTi, y, ne pouvant dépendre que de la température T, 

 de cette molécule et des constantes spécifiques relatives à la matière qui la 

 compose. 



» Donc la quantité totale de chaleur restée à l'état sensible est 



d'(j = ^777,7, «?T, =: d^w,j-iidT, ; 



«V/ étant ainsi une différentielle, il en est de même, en vertu de (a), de^T^/; 

 et, comme cette somme est une expression de la forme 



i 



ne contenant aucun terme en ^T,, elle ne peut être que la différentielle 

 d'une fonction ne contenant pas les variables T,, ne contenant, par consé- 

 quent, que les coordonnées a?;, j-,, s,. 



•) Ainsi il résulte de là : i" que les attractions moléculaires admettent 

 une fonction des forces ; 2° que cette fonction reste la même quelles que 

 soient les températures des divers points du corps; 3° que, par suite, l'ac- 

 tion mutuelle de deux molécules d'un corps est bien indépendante de la 

 température, ce qui justifie complètement la loi établie dans notre der- 

 nière Communication, et la range au nombre des conséquences nécessaires 

 des deux propositions de la Thermodynamique. 



» Cette loi, qui consiste en ce que la pression d'un corps échauffé sous 

 volume constant varie linéairement avec la température, prouve que la 

 définition expérimentale de la température adoptée par Dulong et plus tard 

 par Regnault, à savoir la pression d'une masse gazeuse à volume con- 

 stant, s'étendrait facilement au cas où, au lieu d'une masse gazeuse, on 

 considérerait tout autre corps. 



)) Enfin, sans vouloir ici tirer de cette loi toutes les conséquences qu'elle 

 comporte, nous ferons pourtant la remarque suivante : 



» Dans une précédente Communication, nous avons cherché quelles 

 sont les données strictement nécessaires à emprunter à l'expérience pour 

 pouvoir étudier un corps au point de vue thermodynamique (et l'in- 

 térêt de cette question apparaîtra surtout si l'on observe que, dans les 



