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 meilleurs traités, on emprunte à l'observation des données surabondantes, 

 même pour faire la théorie la plus simple de toutes, celle des gaz) ; nous 

 sommes arrivé alors à un résultat que, pour abréger, nous pouvons 

 énoncer ainsi : il suffit de connaître toutes les lignes isothermes du corps 

 et une seule de ses lignes adiabaliques. 



)) La loi qui fait l'objet du présent travail conduit au résultat suivant, bien 

 plus satisfaisant et très-inattendu : Pour connaître toutes les lignes isothermes 

 et toutes les lignes adiabatiques d'un corps, et pouvoir, par suite, l'étudier 

 complètement, iljaut et il suffit de connaître deux de ses lignes isothermes et 

 une seule de ses lignes adiabatiques. 



n Sous forme physique, on peut dire qu'il suffit d'observer : i° la dilata- 

 tion du corps sous t^eu.r pressions différentes, ou pbis généralement pour 

 deux séries d'états répondant à deux courbes arbitrairement tracées dans 

 le plan des {pv), ce qui équivaut à dire que les oo ^ observations dont 

 nous parlions au début de notre précédente Communication sont rem- 

 placées seulement par deux intinités simples d'observations; 2° l'une des 

 chaleurs spécifiques, pour une seule pression particulière, ou plus géné- 

 ralement pour une seule série d'états du corps répondant à une courbe 

 arbitrairement tracée dans le plan. 



» Si l'on admet, avec MM. Clausius et Hirn, que la capacité calori- 

 fique de chaque corps est une constante, cette seconde série d'observa- 

 tions se réduit à une observation unique. » 



HYDRAULIQUE. Des pertes de charge qui se produisent dans l'écoulement d'un 



liquide, quand la section vive du fluide éprouve un accroissement brusque. 

 Note de M. J. Bocssinesq, présentée par M. de Saint- Venaut. 



« Quand une masse fluide s'écoule d'un mouvement permanent suivant 

 une certaine direction, mais dans des conditions telles que sa section nor- 

 male, a()rés avoir été sensiblement constante, grandisse rapidement d'a- 

 mont en aval et devienne de nouveau constante, il y a, comme on sait, une 

 portion plus ou moins grande de sou énergie ou charge qui se transforme 

 eu tourbillonnements et se trouve perdue pour l'écoulement ultérieur. 

 M. Bélanger a montré que de telles inertes de charge s'évaluent eu appli- 

 quant le principe des quantités de mouvement, suivant la direction de l'é- 

 coulement, au liquide compris entre l'une, ffo, des dernières sections 

 fluides précédant l'épanouissement des filets, et l'une, a,, des premières 



