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section dans un régime uniforme, ou selon qu'il est, au contraire, assez long pour que ces 

 différences s'y établissent ( ' ) ; 



M On sait, clis-je, que si, Il étant le poids du mètre cube du fluide, on 

 appelle Ub^V^ la résistance des parois par mètre carré, comme IIwI ou 

 riwJ = yjlbil]^ est évidemment la condition de l'équilibre dynamique du 

 fluide compris entre deux sections à l'unité de distance l'une de l'autre, on a 



(2) -T ou -J = ^,U% 



équation où b^ est un coefficient, de dimension — r, quotient d'iui 

 nombre par l'unité linéaire. 



u D'après les chiffres, donnés en pieds anglais = o™, 3o48 au Mémoire de M. Popoff, 

 on a, en mètres : suivant M. AVeisbach, 



(3) Canaux découverts, ^'1 = o,oooj'j'yb -I » 



on à peu près ce qu'a donné Eytelvrein; et suivant le même ou RI. Bornemann, 



, ,, _, 1 . • / o,orioi?07 



(4) Tuyaux coulant pleins, /), ^ o,oooigi H — — -, 



,. ,^ , . , o o.onooo.o. 

 tandis qu hytelwein propose w, = 0,000200 -\ rr , ou, plus simplement, 



(5) ^1 = o,noo3'j6. 



» L'auteur cite encore M. Weisbach comme ayantdonné pour calculer la 

 vitesse dans un tuyau sous une charge /?, ce qni résulte de !a valeur (i) de J 

 substituée dans (2), savoir : 



U = — ^^' (ott^— 1 = o,/i87 si a = 0,82), 



^, + ^l__ij+2g^?^ 



(6) 



expression oi'i M. Weisbach supprime le second des trois termes sous le 



(') Navier et Bélanger mettaient, entre les crochets, 1 -t- ( i ) ? ce qui donne 



ini= 0,85 au lieu de 0,81 que fournissent les expériences sur les ajutages, en posant une 

 , équation de mouvement où la demi-force vive Iranslaloire perdue en tourbillonnements est 



- ( U ) par unité de masse fluide écoulée, m étant le coefficient de contraction à son 



1 \in J 



entrée dans le tuyau. RI. Boussinesq a expli<iué d'une manière très-plausible, par les diffé. 

 rences de vitesse des divers filets fluides, etc., l'addition à faire de 0,11 ou de 0,22, sui- 

 vant les cas, à ce binôme entre crochets. 



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