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(l?ns lV(at final pI invnriablp. Crtte ni6me qnntifit^ de clmlcnr est 

 ii;*cr«snircment e^qiiivalpnle h. cp1!p qui sort [jfiidnnt le m^me tomps 

 (!u (bvpr, r( passe dans I'nir iiiterieiir. Kile pst pgale aiissi a la chaleur 

 (]ue celte mcnip masse d'air conimiinique a rcnceinte a travers la piT- 

 inipre siirlace. luifin elle est e^ale a rt'lle qui sort ppntlant le mcmc 

 'temps de la siirlare pxieripure de renrpintp, et- se dissipe dans Pair 

 pnvironnant. Celte quanlili^ de chalcur est a propipment parlor lu 

 depeiise de la source. 



I.es quanlites ponnues qui piitrent dans Ic ealpul , sont Irs suivanfes : 

 y (lesigae I'etendue de la surlrice du t'over: a la lemppralure perma- 

 nenle de cetle surface: h la temperature de Fair esic-ripur ; e I'epais- 

 seur de I'enceintej 5 retFiidue de la surface de reiiceiiite; k la con<lu- 

 cibilite spccifique de la matiere de I'enceiute; h la rouducibilite de la 

 surface iulerieure de I'enceinte ; H la.pomlucibilite de la surface exl^- 

 rieui'e: ^ la conducibilite de la surface du foyer. Oa a cxpliqu^ dans 

 des Mcmoires precedctis la nature dps poefficicns h, U, g, K.. ei les 

 observalioQS propres a les mesurer. Lcs trois quandlcs donl il ihiit 

 determiner la valeur sont : * temperature tiiialc de fair interieur , 

 /8 lemperature finale de la premiere surface de I'enceinte , y tempera- 

 ture finale de la surface exlerieure de I'enceinte. On designe par A I'ele- 

 vation finale de la temperature ou I'exces a — i, etpar O la tl^pense do 

 la source ou la valeur du (lax constant qui pt^netre toules les parties 

 de I'enceiute. On rapporte celle quanlile O a une seule unite de surface; 

 f'ost-a-dire que la valeur dc $ mesure la quaiitite de chaleur qui pen- 

 dant I'unite de temps traverse I'aire egale a I'liniie , dans une si rface 

 quelconque parallcle a ceiles dc I'enceinte : <5? exprime en unite de poLds 

 la masse de glace que cette chaleur resoudrait en eau. 



Les quantites prece.lentes out enlr'elles des relations tres -simples, 

 que Ton peut dc^couvrir sans former aucune hyfiolhcse sur la nature 

 (le la chaleur. II soffit de considcrer la propricte que la chaleur a de 

 se transmcllre d'une parlie d'un corps a un autre, et d'exj)rimer les lois- 

 suivant lesquelles celte propriclc s'exerce. La connaissance des causes 

 n'est point un element des theories math(^matiques. Quelle que soil la 

 diversite des opinions sur la nature de la chaleur, on voit que les expli- 

 cations qui paraissent d'ailleurs le plus opposees, ont une partie com- 

 mune qui est fort importante, puisqu'on en peut dfkluire les conditions 

 mathematiques auxquelles les ettets sont assujettis. 



Les propositions foudamentales de celle Iheorie, ne sont ui moins 

 simples, ni moins rigoureusemcnt demonlrces que ceiles qui torment 

 aujourd'hui les theories slatiques ou dynamiques. II est nccessaire de 

 faire a ce sujet les remarques suivantes : les coefficiens K , h, H et le 

 coefficient qui mesure la capacite de chaleur, doivent ici etre regar- 

 des commodes quantites eonstantes : mais en general ils varient avec 

 les temperatures lorsqu'ellcs sont elevces. Dans I'c^tat actuel de la phy- 



