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 le nietiic fapporf pour les trois axes; alors Tangle que les <lenx sections 

 ciixulaiies fotil eiitre clles, rl partatit Tangle des deux axes o|)ti()ues, ne 

 sernitiit plus les memes pour les rayons de divcrses couleuis. aiusi que 

 MM. Biwvster ct Hersolicl Tonl rcniarqne dms plusieurs cristaux. 



Lorsque le point de mire sur Icquel on observe les eflels de la double 

 refraclion est assez cloigne pour qu'ou puisse eonsiderer Tonde iiicidenle 

 coiiime sensiblement plane, ainsi que nous Tavons fait jusqu'ici, elle Test 

 encore a[)res sa lefraction dans le erislal; et p(nir delerniiner Tangle de 

 divergence des rayons ordinaircs et exlraordiiiaires , qui ne pent etre sen- 

 sible alors qu'aulanl que le erislal est prismalique, 11 snlTit <leconnaitre les 

 changeinenlsd'inclinajson des deux sysl^nies d'ondes a Icur entree dans le 

 prisnie et a leur sortie; ce qu'on pent deduire imniedialenient de Tequa- 

 tion d'elaslieile, d'aprcs le principe g(5neral que les siiius des angles d"'S 

 ondes incidenles el rc^fraclecs avee la surface dun milieu refrlngent, sont 

 entre eux coninie les vitesses de pro[iagalion de ces ondes, en dedans ct 

 en drliors du milieu : ce sera suivant une direction perpendiculaire a 

 Tonde emergenle, qu'on verra Timage du point tie mire. 



INIais lorsque ce point est assez rapproche et la double refraclion assez 

 forte, il devienl n^eessaire de connaitre la loi de courbure des ondes 

 luinineuscs dans Tinlerieiir du cristal , c'esl-a-dire Teipialion de leur 

 surface, po^ir ealeider les directions suivant les(|uelles on verra les deux 

 images du point de mire an Iravers du erislal. Jl resulle du principe de la 

 composition des pelils n70uvements, que lout plan tangent a la surface 

 de Tonde (supposee tout enliere dans le inenie mili(;u) doit etre distant 

 de son centre d'une quantity egale a Tespace parcourii an menie instant 

 par une onde plane iiidefinie, parlie de ce point a Torigine du liiouvc- 

 nient, el parallcle a Te!en)ent de Tonde eourbe silue rlans le plan tangent. 

 Or, ces espaces pareourus par des ondes ])lanes iiidefinies , et eumples 

 perpendieulairenient a ces ondes, sont donnes j)our toules leurs direc- 

 tions par le plus grand el Ic plus petit rayon veeteur des sections diame- 

 Uales (ait(>s parallelcnienl dans la surface d'clasticite. L'equation du plan 

 secant (ilant z z=^iiix -\- ny , le plus grand ct le plus petit rayon veeteur 

 de la section sont donnes par fa relation suivaiile, deduite de Tequalion 

 d'elast cite : 



(a'-v')(c'— D^) Ji'4- {b' — D')(r.*— ti') ;H'-f ((t'— v') (/;'— ii') = o; 

 dans laquelle v represiiile a la fois le plus grand et le pins petit rayon 

 \('eleur de la section. Ainsi la surface de Toiide est toucliee par ebaqiie 

 plan parailele au |)l.ui secant rt distant de Torigine dune quantite ej^aie 

 a la valeurde v \\v('v de cetleequation. Or, eetle eoiidilion est satisfaite p ir 

 1 equation suivante, qui est en eonsequence cclle de la surface de Tonde : 



(«' CC' 4- {,' y' + c' C') («' + 1/' + c') — rt' {b' + C') X' 



— *' (a' + c') y' — c' [(V + ■</') z' + «.' ^' c" := o. 



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