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lihie dii plan ilaslique, avail consider^ deiixespeces de forces prodiiites, 

 Il's lines par l.i dilatation on la contraction, ics autres par la flexion dc cc 

 inenie plan. De plus, il avail snppose, dans ses.calculs , les uncs it les 

 autres perpciidiculaires aux ligiies ou aux faces coiiire lesqucllcs ellcs 

 s'exercent. 11 mc parul que ces deux esptces de forces poiivaienl elrc re- 

 duites a nneseule, qui de\ait constaninienl s'appeler tension on pression, 

 el qui etait de la meme nature quo la pieifion liydroilalique exercee par 

 un fluide en repos coutre la surface d un corps solide. Stuionient la iiou- 

 velle pression ne denieurait pas loujours perpendiculaire aux faces qui lui 

 etaient souraises, ui la nieuie dans lous les sens en uu point donue. En 

 developpant celte idee, j'arrivai bienlot aux conclnsions suivantes. 



Si dans un corps solide elastique ou non elaslique on vient a rendre 

 rigidc ct invariable un petit element du vohime termiue par des Aices 

 queiconques , ce petit element eprouvcra sur ses diflerentes faces, et en 

 chaquo point da chacune d'elles , une pression ou tension ditermince. 

 Celte pression ou tension sera scmbiablc a la pression qu'un fluiile exercc 

 centre uu element de renveio;jpo d'un corps solide, avec celte seule difl'e- 

 rence, que la pression exercee par un fluide en repos centre la surface d'un 

 corps solide, est dirigee pcrpendiculalreinent a cellc surface dc dehors 

 en dedans, el indepeudanlc en chaque point de linclinaisen de la surface 

 par rapport aux plans coordeunes, tandis que la pression ou tension 

 exercee en un point denne d'un corps sclidc conlre un tres- petit element 

 de surfice passant par ce point, pent elie dirigee perpcndiculairenient 

 ou obliqucment a celte surface, lantot de dehors en dedans, s'il y a con- 

 densation, tantot de dedans en dehors, s'il y a dilatation , el pent dependre 

 de I'iuclinaison de la surface par rapport aux |ilans dont il s'ngit. De plus, 

 la pression ou tension exercee centre un plan quelconque se deduit tri;s- 

 facilement , tanl en grandeur qu'cn direction, des pressiens ou tensions 

 exercees centre Irois plans rectangulaircs donnes. J'cn ctais a ce point, 

 lorsque M. Fresnel, venant a me parler des travaux auxquels il se livrait 

 sur la lumicre, el dont il n'avait encore presente qu'une parlie a 1 in:titut, 

 m'appril que, de sen cote, il avail obtenu sur les lois, suivant lesqucllcs 

 I'elaslicite varie dans les divcrses directions qui enianent d'un point uni- 

 que, un theertjme analogue au mien. Toutefois le theereme dont il s'agit 

 etait loin de me suflire pour I'objel que je me proposais, des celte epoque, 

 de former les equations generales do I'equililjre el du mouvement iiite- 

 rieur d'un corps; et c'cst uniquemcnt dans ces dcrniers temps que je suis 

 parvenu a etahlir de nouveaux principes proprcs a me conduire a cc rc- 

 sultat. et que je vais faire counaitre. 



Du theoreme enonce plus haul, il resultc que la pression ou tension 

 en charjue point est equivalente a I'uuile divisce par le rayoa vecti-ur 

 d'un ellipsoVde. Aux trois axel dc eel ellipsoide correspondent trois 

 pressious ou tensions que nous nommerons principales , ct Ton pent 



