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satioDS oil (liialiitioDS, Ics tensions ou pressiotis principales scront dirigees 

 duns Ics ineincs sens que les condeiisatious ou dilatations princijiales. Dc 

 plus, 11 est natural de supposer, du nioins quand Ics deplacemeiits dcs 

 inojrcules sent tr^s-pttils , que les tensions ou prcssions principal'i's soot 

 respectivenient proportionncUcs aux condensations ou ililatations princi- 

 pales. Mil adinettant ce principe, on arrive immedialeincnt aiix equations 

 de i'equilihre dun corps elastiquc. Dans Ic cas des di'placeinents tres- 

 pclits, la composante, perpendiculaire a un plan, dcla pression ou tension 

 exercee centre cc plan, conserve loujours Ic mcme rapport avec la con- 

 densation ou dilatation qui a lieu dans le sons de cette composante, ef 

 les formules d equilibre se reduise^t a quatre equations aux differences 

 partieiles dontl'une determine separement la condensation ou la dilatation 

 du volume, tundis que chacune des aulres sert a fixer le deplaccnicnt 

 parallele a I'un des axes coordonnes. 



Les Equations d'equilibre d'un corps elastiquc etant formees , il estaisc 

 d'cn deduire par les niethodts ordiuaires les equations du mouvenient. 

 Ccs dernieres sont encore au nombre de quatre, et chacune d'ellcs est uiie 

 equation lineaire aux diflercnccs partieiles avec un dernier terinc variable. 

 Elles s'intogrent par les melhodes exposecs dans notre precedent !\Ie- 

 moire. L'une de ces equations renferuie seulenient I'inconnue qui repre- 

 sente la condensation ou la dilatation du volume. Dans le cas partieulier 

 oil la force acceleratrice devient conslaiite et conserve [)artout la memo 

 direction, celte equation sc rcduit a celle qui determine la propagation 

 du son dans I'air, avec la seule difference, que la constanle qu'ellc rcn- 

 ferme, au lieu de dependrede la hauteur dc I'atmospherc su[>posde ho- 

 mogene, depend de la dilatation ou condensation lineaire d'un corps sous 

 une pression donnec. On doit en conclurc que la vilesse du son dans un 

 solide elastiquc est constante, comme dans I'air, mais varie d'un cor()s 

 a I'autre suivant la matiere dont il sc compose. Cette Constance est d'au- 

 tant plus rcmarquable, que les deplaccineuls des molecules consideres 

 successivcment dans les fluidcs el les solides elastiques suivent des lois 

 diU'erenles. 



Men Memoire se termine par la formation des equations du mouve- 

 inent interieur des corps solides enlieremenl depourvus d'elaslicite. Pour 

 y parvenir, il suffit de supposer que dans ces corps Ics prcssions ou ten- 

 sions aiitour d'un point en mouveiiieiit ne dependent j)lus des conden- 

 sations ou dilatations lotales qui correspondent aux deplacenients absolus 

 compt6s a partir des positions initialcs des molecules, mais seulemeiit, a 

 la fin dun temps quelconque, iles 'condensations ou dilatations tr^s- 

 petites qui correspondent aux deplaccments rcspectifs des uifiercnts ()oi!i;s 

 pendant un instant tres-court. On trouve alors que la condensation du 

 volume est determinee par une equation senibluble a celle de la chaleur, 

 ce qui etablit une unalogie rcmarquable ciitre la propagation du calo- 



