( '95 ) 

 tion d droilc de celui du syslime d'oiides en nrrifere d'un quart d'ondu- 

 lalion , cl cllcs lourn'roiit ar gaiichu a droite, lors(ine le prcinicr plan 

 sera a gaiich(^ du second, on lorsquc les deux plans d(\ polaiisalioii re?- 

 tant disposes cixiinie dans le premier eas , la diflerenee de niarehe sera 

 ^gale ik trois qmirts d'oiidnlation (ij. On toneoit q^o d.ins celto rotation 

 g('^n('Tale dcs nml^ruh s anlotn' de ieurs posilions d'e.{iiilil)re , elles n'oc- 

 cnpent pas au nic.ne iuslant les meines pjinis des circonfcrences qn'elles 

 decrivent . vu le ifousemenl progressif des ondes. Pour sc representer 

 Ieurs j)osilions relatives, il faut coticevoir que celies qui elaient snr une 

 meine droitc piral!e!e au rayon, dans I'elat d'eqnilibre , se trouvenl main- 

 tenant placees sur uiic hcKce tres-etroite . deerile autour de cetie ligne 

 droite comme axe, et dont le pas est egal a la longuenr d une ondulalion. 

 Si i'on fait tourner inaintcnant celte helice autour de son axe d'nn mou- 

 venient iinifornie, de maniere qu'elle decrive une circonfcrenee dans I'in- 

 tervalle de lemps pendant lequel s'aecomplit une ondulation lumincu«e, et 

 que Ton concoive d'ailleurs que, dans chaque tranche infiniment mince 

 perpendiculaire au rayon , toules les molecules ex6cutent les menies mou- 

 •vements et conservenl les niemes situations respectives, on aura une idi^e 

 exacte du genre de vibration qui conslituc la polarisation circulaire, d'a- 

 pres I'hypothese que nous venons de rappeler. 



Mais, independaninient de toute hypothese sur la nature des vibrations 

 lumineuses , il resulte ties fails et drs lois generales de I'iuterference des 

 rayons polarises, i° que les deux (aisceanx separes par la double refrac- 

 tion qui s'exerce le long de I'axc du eristal de roehe, peuvent etre consi- 

 deres chaeun comme composes de deux systemes d'ondes polarisi^s ^ an- 

 gle droit c't distanls d'un quart d'ondulalion , le plan de polarisation du 

 syst^me d'ondes en avant etant pour un des faisceaux a droite, et pour 

 I'autre a ganche du plan de polarisation du sysl6me d'ondes en arritre; 

 2° que < es d iiix faisceaux ne traversent pas le eristal de roche avec la 

 jiieine vitessc dans le sens de son axe, et que, scion la nature des aiguilles, 

 elles soul panourues le plus projnptemcut, tanlot par le (aisccau polarise 

 cireulairemi Ml de droite a gauche, et tanlot par celui qui lest de ganche 

 a droile, la difference de vitesse etant d'ailleurs la mcme dans les deux cas. 

 On conceit qui; pour qu'une pareille dilference de marche puisse avoir 

 lien entre ces deux faisceaux, il faut que, tout etant d'ailleurs semblable 



(i) Si la clifTerence dc march", au lieu d'etre un nombre pair ou impair Jc quarts 

 d'ondulalion, t'lail un nombre fractionnaire , les uiouvtnients vibraloiics ne scraient 

 ni reclilignes ni circulains, iniis ellipliques. On produilcc genre de vibralion en 

 cliangeant le nombre ou I'incidence des reflexions lolales que snbit le rayon polarls^. 

 On peut aussi obtenir celle uiodilicalion inlernit'diaire a\ee deux reiltxions lulales 

 sous {'incidence inlerieure de 3.i 7, en cli.uigcaut Taziuuil du plan ile iclkxion, qae 

 nous a\ons supfost a liS" du plan de la polarisalion priniilivt ; le calcul JeinunUe qvie 

 daus ee cas les courbes decriles sonl encore dvs ellipses. 



1 u2 2. 



